Datasets:

v1v1d

/

Nayana_OCRBench_arxiv

like 0

Follow

ViViD 3

image_3230.jpg

লেজার indneed হিমায়িত trausition.

in the laser indneed freezing trausition.

line

image_3252.jpg

এর পরে আমরা 1-স্পিন হিপ প্রক্রিয়াগুলির অবদানের দিকে তাকাই। স্পিন টিপ সময় rand ++ dr এর মধ্যে ঘটতে দিন। আইটিস মোট সময় 4rq কে চারটি সমানে ভাগ করা সুবিধাজনক ব্যবধান, r-এর উপর w-এর নির্ভরতা প্রতিটিতে আলাদা ব্যবধান এইভাবে আমরা sth শুরু করলে প্রাথমিকভাবে স্পিন একটি + অবস্থায় তারপর আমাদের আছে

Next we look at the contribution of 1—spin Hip processes. Let the spin tip occur between times rand ++ dr. Itis convenient to divide the total time 4rq into four equal intervals, the dependence of w on r being difforent in each of the intervals. Thus if we start sth the spin initially in an + state then we have

line

image_3252.jpg

জন্য —1 <u < L. সম্পূর্ণ কাজ-বন্টন (অবদান 1-স্পিন হিপ প্রসেস থেকে) হল thnx:

for —1 <u < L. The full work-distribution (contribntion from 1—spin Hip processes) is thnx:

line

image_3262.jpg

আপনি SVP নির্দেশ. যাইহোক, এখানে উল্লেখ্য যে, cus Lu: ratbeuecuprates oxtibit pluse separation oo aramoscale. a Meisner plik: কি aba aul ঘটবে aotil macuscapie plik: aeaecaas এর মধ্যে coherenee iss entTolintrerd.

pointing te the SVP. However, it should be noted here that, in cus Lu: ratbeuecuprates oxtibit pluse separation oo aramoscale. a Meisner plik: would aba aul occur aotil macuscapie plik: coherenee between the aeaecaas iss entTolintrerd.

line

image_3446.jpg

যেখানে AH = 25,[E,5;(#) | h(#)], স্পিন ফ্লিপের কারণে কিউরজির পরিবর্তন, Ky হল বোল্টজম্যানের coustant এবং T হল তাপমাত্রা। প্রথম iustantancons প্রতিক্রিয়া প্রতি চুম্বককরণ Inttice sitc সময়ে £ cnsily গণনা করা হয়: m(¢) = 5,S,(0)/N, যেখানে N হল মোট সংখ্যা ল্যাটিওতে ঘূর্ণনের সংখ্যা (N= Z# যদি কেউ বিবেচনা করে 2 ডি-ডাইমিউশনাল হাইপারসিএনবিক জালি রৈখিক আকার L)। N snch স্পিন আপডেট এক MC হিসাবে সংজ্ঞায়িত করা হয়! স্টপ প্রতি স্পিন (MCSS)। এই এই সিমনলেশনাল স্টাডিতে সময়ের একক। এর পরে, কেউ গতিশীল অধ্যয়ন করতে পারে সিস্টেমের প্রতিক্রিয়া, এই অধ্যায়ে, শুধুমাত্র গতিশীল পরিবর্তনশীল, বিভিন্ন ধরনের আউট গতিশীল প্রতিক্রিয়া, তিনি ভিন্নমত হবে. গতিশীল ক্রম প্যারানেটার (যেমন সংজ্ঞায়িত করা হয়েছে roff2]) Q = §m(f)de/r হিসাবে ক্যালেনলেট করা যেতে পারে, যেখানে + = (1/f) (f হল লিনিয়ার ফ্রিকোয়েন্সি) প্রয়োগকৃত দোলক ম্যাগুয়েটিক ফিক্লডের সময়কাল। ম্যাগুটিক এর বিশালতা ক্ষেত্রটি ,J aud-এর এককে পরিমাপ করা হয় J/ Ky-এর এককে তাপমাত্রা মাপা হয়। এখানে উল্লেখ করা উচিত যে ফলাফলগুলি গতিশীলতার অপ্রত্যাশিত (মেট্রোপলিস, Clauber ete.) গতিশীল রূপান্তর অধ্যয়ন করার জন্য নিযুক্ত।

where AH = 25,[E,5;(#) | h(#)], is the change in cuergy due to spin flip, Ky is Boltzmann's coustant. and T is the temperature. First the iustantancons response magnetisation per Inttice sitc at time £ is cnsily calculated: m(¢) = 5,S,(0)/N, where N is the total number of spins in the lattioe (N= Z# if one considers 2 d-dimeusional hypercnbic lattice of linear size L). N snch spin updates is defined as one MC! stop per spin(MCSS). This is the unit of time in this simnlational study. After that, one can study the dynamical response of the system, In this chapter, only the dynamic transitious, out of various kinds of dynamical responses, will he disenssed. The dynamical order paraneter (as defined in roff2]) can be calenlated as Q = §m(f)de/r, where + = (1/f) (f is linear frequency) is the time period of the applied oscillating maguetic ficld. The magnitude of the maguctic field is measured in the unit of ,J aud the temperature is moasnred in the unit of J/ Ky. It should be mentioned here that the results are indopeudent of the dynamics (Metropolis, Clauber ete.) employed to study the dynamic transitions.

line

image_3470.jpg

Fickian ক্রসওভার টাইন সনাক্ত করার পরে, Te, আমরা একটি চরিত্রগত দৈর্ঘ্য সীল নির্ধারণ করতে পারেন, মূল iean

Having identified the Fickian crossover tine, Te, we can detine a characteristic length seale, the root iean

line

image_3470.jpg

ডুমুর fe বৃত্ত (বাম উল্লম্ব অক্ষ): ravt মানে sqnured displacenul ue the once tins. (4r4(se))}"'rianes (lft উল্লম্ব ছিল}: উকে বর্গ রুট অফ প্রুড। অফ টে সেল citfasion csficienL aca শিথিলকরণ টাইন (auulplied by 20 lor convenienen)। 20 (Dr), বর্গক্ষেত্র (দৃষ্টি। উল্লম্ব উক্সিস) ওমেট ডাইন নুলের অনুপাত একটি শিথিল সময় ব্যবহার করুন। পুনরায়, সমস্ত পরিমাণ প্লটিয়াল ওএস। নে একটি শিথিলতা Gnu সব te ডিএলএ আনএস এ প্যাকটিকসের সাথে সম্পর্কিত, ডাস্ট ফাইন সিলিং নির্দেশ করে ক্লুশনশিপ ({8r2¢re))) "2 ac at aud reir ce

FIG. fe Circles (left vertical axis): the ravt mean sqnured displacenul ue the once tins. (4r4(se))}"‘rianes (lft vertical was}: Uke square ruot of the prude. of te sel citfasion csficienL aca the relaxation tine (auullplied by 20 lor convenienen). 20 (Dr), Squares (sight. vertical uxis) Lhe ratio of the omet dine nul Use a relaxution time. re, All quantities ure plotial os. ne a relaxation Gnu all te dla pertain to Uns A pacticles, Dust Fines indicate sealing clutionships ({8r2¢re))) "2 ac at aud reir ce

line

image_3493.jpg

সারাংশ। সব মিলিয়ে, quantimn 1/8 সংশোধন DBI এর প্রভাবে উল্লেখযোগ্যভাবে পরিবর্তিত হয় মিথস্ক্রিয়া বিবেচিত অনেক পরিবর্তন ডি এর উপর নির্ভর করে বিশ্লেষণাত্মকভাবে, Eqs দেখুন। (32), (88), এবং (35)। এবং কিছু BA/Afgc-এর সহজতার জন্য একটি একক আচরণ প্রদর্শন করুন (H,D} + 0 সীমা, Eqs দেখুন। (29), (80) এবং চিত্র 8। অন-সাইট ম্যাগনেটিজা-তে নুস্ট উল্লেখযোগ্য পরিবর্তন দেখা যায়- যেখানে বিস্তৃত ক্ষেত্রের পরিসর 8-88 <x DY" এর জন্য। দেখুন সমক. (82) এবং চিত্র 7. সাতুর আশেপাশের এলাকা ব্যতীত। রেশন ক্ষেত্র যেখানে কোয়ান্টাম প্রভাব উন্নত করা হয় (বা, বরং, প্রকৃতপক্ষে H > #,), কোয়ান্টম ওঠানামা ডিআরআই মিথস্ক্রিয়া দ্বারা দমন করা হয়, ডুমুর দেখুন। 7 এবং 8।

Summary. Altogether, the quantimn 1/8 corrections are changed substantially under the influence of the DBI interaction. Many of the considered changes depend on D non-analytically, see Eqs. (32), (88), and (35). and some exhibit a singular behavior as for the ease of BA/Afgc in (H,D} + 0 limit, see Eqs. (29), (80). and Fig. 8. The nuost substantial change is seen in the on-site magnetiza- tion where for the broad field range 8-88 <x DY”. see Eq. (82) and Fig. 7. Except for the vicinity of the satu. ration field where the quantum effects are enhanced (or, rather, indeed for H > #,), the quantom fluctnations are suppressed by the DRI interaction, see Figs. 7 and 8.

paragraph

image_3493.jpg

যেটির তুলনায় D* এর একটি অতিরিক্ত শক্তি রয়েছে éM/Mza সহ। Eq, (33)।

Which contains an extra power of D* in comparison with éM/Mza. Eq, (33).

line

image_3508.jpg

ils আর্গুমেন্ট সাপেক্ষে f এর ডেরিভেটিভ। আমরা লক্ষ করি যে det Al) =

is the derivative of f with respect to ils argument. We note that det Al) =

line

image_3561.jpg

সম্প্রতি, স্নাইডার [৭] কলোনি এক্সপ্রেডিং-এর একটি মডেল প্রবর্তন করেছেন যা, একটি বৈকল্পিকভাবে, একটি দ্রুতগতিতে জড়িত- উপরে নির্ধারিত মডেলের অনুরূপ হপিং বিতরণ করা হয়েছে। তার মডেল এবং আমাদের মধ্যে প্রাথমিক পার্থক্য হল এটি hors একটি পৃথক সময়ের মডেল ছিল. প্রতিটি সময় ধাপে. সমস্ত সন্তানসন্ততি একটি হপ সঞ্চালিত এবং পিতামাতার প্রজন্ম ছিল সরানো 'প্রদত্ত সাইটে বংশধরের nnnaber একটি স্থানীয় লজিস্টিক বৃদ্ধি আইন দ্বারা দেওয়া হয়েছিল। অনুরূপ যে নিগমিত ফিশার মডেলে। স্নাইডার nmnetical simmlations সঞ্চালিত এবং প্রচারের বেগ পরিমাপ, উভয় জন্য স্টোকাস্টিক মডেল, এবং সংশ্লিষ্ট (uncutoif) প্রতিক্রিয়া-প্রসারণ জাইস্টেমের জন্য, এবং এর মধ্যে একটি পার্থক্য পাওয়া গেছে এই দুটি বেগ। দরুন তদন্ত অধীন বর্তমান মডেল তার ক্লেস চিঠিপত্র. এটা আহরণ করা দরকারী বিশ্লেষণাত্মকভাবে আনকাটঅফ বেগ এবং কাটঅফ বেগের BD অনুমান, যাতে ম্যাপিং পরিষ্কার করা যায় Suvder iodel এবং আমাদের মধ্যে.

Recently, Snyder [7] introduced a model of colony xpreading which, in one variant, involved an exponentially- distributed hopping similar to the model detined above. The esvential difference between her model and ours is that hors was a discrete-time model. In each time step. all the offspring performed a hop and the parental generation was removed. ‘The nnnaber of offspring at a given site was given by a local logistic growth law. similar to that incorporated in the Fisher model. Snyder performed nmnetical simmlations and measured the velocity of propagation, both for the stochastic model, and for the corresponding (uncutoif) reaction-diffusion xystem, and found a difference between these two velocities. Due to its clase correspondence to the present model under investigation. it ix useful to derive analytically the uncutoff velocity and the BD approximation to the cutoff velocity, so as to make clear the mapping between the Suvder iodel and ours.

line

image_3561.jpg

'আমরা বেগ গণনা করতে চাই, তাই আমরা d(x = vt}-এ আগ্রহী, যেখানে আমাদের r বেছে নিতে হবে যাতে এটি বড় ¢ এর জন্য ¢ থেকে স্বাধীন। এটি আমাদের একটি স্যাডলো-পয়েন্ট ইন্টিগ্রাল দেয়

‘We want to calculate the velocity, so we are interested in d(x = vt}, where we have to choose r such that this is independent of ¢ for large ¢. This gives us a saddlo-point integral

line

image_3561.jpg

যেখানে 1 হল ব্যক্তি প্রতি সন্তানের গড় ইনমুবার এবং ¢'(y) হল y সাইটের (পূর্ণসংখ্যা) ব্যক্তির সংখ্যা সময় #। ফুরিয়ার স্পেসে আমাদের সমীকরণটি পড়ে:

where 1's is the average inmuber of offspring per individual and ¢'(y) is the number of individuals at site y at (integer) time #. In Fourier space our equation reads:

line

image_3587.jpg

MgB.2;/Nb মাইক্রো-সংকোচনে সাবহারমোনিক গ্যাপ স্ট্রাকচার এবং জোসেফসন প্রভাব

Subharmonic gap structures and Josephson effect in MgB.2;/Nb micro-constrictions

line

image_3587.jpg

PACS নম্বর: 74.45.4+c¢। 74.50.4¢। 74.70। বিজ্ঞাপন

PACS numbers: 74.45.4+c¢. 74.50.4¢. 74.70. Ad

line

image_3587.jpg

I. ভূমিকা

I. INTRODUCTION

line

image_3600.jpg

{তারিখ: জুন 28, 2018)

{Dated: June 28, 2018)

line

image_3621.jpg

এলপি সমস্যার সমাধান করার জন্য এখানে ব্যবহার করা হয় ব্যান্ড এন-এ 4-এর সর্বোত্তম পার্টিশন চিহ্নিত করুন একজনকে আরেক্স গণনা করতে সক্ষম করে। বিশুদ্ধ. aNd T {6} থেকে এবং (7)। এবং বিতরণ Py (A) ax well ax P,(1/3) এবং P,(1/t)।

The solution of the LP problem is used here in order to identify the optimal partition of 4 into Band N. This enables one to compute Arex. Pure. aNd T from {6} and (7). and the distribution Py (A) ax well ax P,(1/3) and P,(1/t).

line

image_3621.jpg

এবং সংশ্লিষ্ট কুনুলেটিভ ডিস্ট্রিবিউশন fme- বাধা জি,.... এবং গণনার সময় T-

and of the corresponding cunulative distribution fme- tions of the barrier G,.... and the computation time T-

line

image_389.jpg

যদি কার্লি যুগে P3 দাবিকৃত NIRBE-এর একটি ভগ্নাংশ cven তৈরি করে, তাহলে তারা করবে উচ্চ < এ abndant photous সরবরাহ. 'বর্তমানে ,=1 MiJy/sr-এর মান লগারিদমিক কুকরি ব্যবধান, dln E, এর ফোটনের ঘনত্ব Ry = “2; 1—=0.6 cné* এবং যদি তাই ফোটন উচ্চ z thon ny x (1 + 2) থেকে আসে" এই ফ্যাটনগুলির অতীতেও উচ্চ শক্তি ছিল, ~(0.1-0.3)(1 | eV, একটি অবুন- প্রদান করে পর্যাপ্ত কিউরজেটিক ফটোস এএফ, yyeu + etem এর মাধ্যমে উচ্চ রেডশিফ্টের জন্য শোষকদের নাচ (Akhiczer & Berestotskii 1965; Nikishov 1962)। Stocker & de Jager (1993) pioncered করেছেন বর্তমান সিআইবি-কে উচ্চ-নিয়ন্ত্রণ থেকে সীমাবদ্ধ করার জন্য 7 শোষণের প্রয়োগ লো-জেড ব্লাজারের বর্ণালী। Madan & Phinney (1996) এবং Salamon & Stocker (1998) আছে সম্ভাব্য futnre মধ্যবর্তী = উপর বিকশিত, স্বাভাবিক ছায়াপথ জনসংখ্যা দ্বারা offocts বিবেচনা করা হয় (2.0.5) ব্লাজার, যাইহোক, সেকেন্ডে দেখানো হয়েছে। 2, P3 তারা আরো অনেক কিছু প্রদান করেছে উচ্চ 2-এ ফোটনের প্রচুর উৎস উচ্চ-cnergy গামা-রে ফোটনের সাথে যোগাযোগ করতে,

If P3 at carly epochs produced cven a fraction of the claimed NIRBE, they would supply abnndant photous at high <. ‘The present-day value of ,=1 MiJy/sr corresponds to the comoving umber density of photons por logarithmic cucrgy interval, dln E, of Ry = “2; 1—=0.6 cné* and if theso photons come from high z thon ny x (1 + 2)" These phatons also had higher energies in the past, ~(0.1-0.3)(1 | eV, providing an abun- dance of absorbers for sufficiently cuergetic photous af, high redshifts via yyeu + etem (Akhiczer & Berestotskii 1965 ; Nikishov 1962). Stocker & de Jager (1993) have pioncered applications of the 7 absorption to constraining the present-day CIB from high-cnergy spectra of low-z blazars. Madan & Phinney (1996) and Salamon & Stocker (1998) have considered offocts by evolving, normal galaxy populations on potential futnre intermediate = (2.0.5) blazars, However, as shown in Sec. 2, P3 stars are likely to have provided a far more abundant source of photons at high 2 to interact with high-cnergy gamma-ray photons,

line

image_402.jpg

উল্লেখ্য যে ইন্টিগ্রাল কস্ট্রেইন্ট একটি প্রদত্ত জরিপ (2) এবং উভয়ের আকারের উপর নির্ভর করে গ্যালাক্সি পাওয়ার স্পেকট্রাম (আনুমানিক হাই একটি পাওয়ার-ল ; A,, এবং #)। যাইহোক, একবার পারস্পরিক সম্পর্ক ঢাল # স্থির, IC/Ay শুধুমাত্র সিজো এবং আকৃতির উপর নির্ভর করে জরিপ আর্কা। অতএব, অবসক্রভেশনাল থেকে জে-এর দৃঢ় অনুমান করার জন্য একজন নোকডস ডেটা, তারপর একটি নির্দিষ্ট 8, 7C/Ay এর জন্য সে অনুমান করতে পারে। আমরা এলোমেলো থেকে {Cs গণনা করি আমাদের সমীক্ষা আর্কা এর মতো একই আকার এবং জ্যামিতি সহ 2 ফিক্লডের বেশি ক্যাটালগ তৈরি হয়েছে Ay এবং g এর একটি পরিসর। ক্যাচ সোট (অ্যায়. 8) এর জন্য £C মান নির্ণয় করতে হবে nsing সমীকরণ (4) এবং x গণনা? পরিমাপ পরা (8). একবার 8 এবং £G/A, cobustly থেকে পরিমাপ করা হয় সম্পূর্ণ নমুনা, অন্যান্য ফ্লাক্স-সীমিত নমুনার জন্য, A, হল একমাত্র প্যারামিটার যা হতে হবে লাগানো aS Woda = Au(@-* — (FCA, Jo) প্রদান করে যে 8টি ডক্স uot উল্লেখযোগ্যভাবে পরিবর্তন করে difforent flux সীমার sainples. এটি amplitnde A এর নির্ভরযোগ্য ব্যবস্থা করতে সাহায্য করে, snb-নমুনাগুলির জন্য যেগুলির সম্পূর্ণ নমুনার তুলনায় কম সংকেত-টু-শব্দ রয়েছে৷

Note that the integral coustraint depends on both the size of a given survey (2) and the galaxy power spectrum (approximated hy a power-law ; A,, and #). However, once the correlation slope # is fixed, IC/Ay only depends on the sizo and the shape of the survey arca. Therefore, one nocds to make robust estimate of J from the obscrvational data, then for a fixed 8, 7C/Ay can he cstimated. We calculate the {Cs from random catalogs generated over 2 ficld with the same size and the geometry as our survey arca with a range of Ay and g. For cach sot (Ay. 8) wo caleulate £C value nsing Equation (4) and compute the x? of the measired wore(8). Once 8 and £G/A, are cobustly measured from the full sample, for other flux-limited samples, A,, is the only parameter that needs to be fitted aS Woda = Au(@-* — (FCA, Jo) provided that 8 docs uot change significantly with sainples of difforent flux limits. This helps to make reliable measures of the amplitnde A, for snb-samples that have lower signal-to-noise than the full sample.

line

image_4034.jpg

ডুমুর T* = 4 আইসোথার্ম lor ¢ = 87%, 90% এবং 92% Ww Eq অনুযায়ী Lhe ঢালের Le Seuling প্লট। 8 যেখানে x = Uta) [6 CT) Push yal 6 kT) PP pyr) Mey) hte সহ 3 = BL, 38 = 17, এবং (04) = 0.948 "ওলার অন লাইন)

FIG. Le Seuling plot of Lhe slope of the T* = 4 isotherms lor ¢ = 87%, 90% und 92% according Ww Eq. 8 where x = Uta) [6 CT) Push yal 6 kT) PP pyr) Mey) hte with 3 = BL, 38 = 17, and (04) = 0.948 "olor on line)

line

image_4073.jpg

“He filins-এ, নিম্ন-টি কুরি ধ্রুবক প্রায় 4 উচ্চ-টি এক থেকে কম সময়, যেমন চিত্র 1-এ দেখানো হয়েছে রেফ, [13]. যা দেয় « * 0.25 im এই সহজ, ইভাল করতে Eq থেকে ভারী ফার্মিয়ন ধাতুর জন্য uate «। (5)। আমরা f ইলেক্ট্রনের চৌম্বকীয় মুহূর্ত 4s জানতে হবে, যার স্পিন এবং ওথিটাল অবদান রয়েছে। মুক্ত পরমাণুতে, # — grad, যেখানে gz হল Landé ফ্যাক্টর এবং J হল মোট কৌণিক ভরবেগ। 'ক্রিস্টাল ফিল্ড জ্বলছে- বিভিন্ন অনুমান সহ শক্তি স্তরের মধ্যে উদারতা জে. অড ম্যাগনেটিক অ্যানিসোট্রপি ঘটায়। CeColns, সেখানে

In “He filins, the low-T Curie constant is about 4 time lower than the high-T one, as shown in Fig. 1 of Ref, [13]. which gives « * 0.25 im this ease, To eval uate « for the heavy fermion metals from Eq. (5). we need to know the magnetic moment 4s of f electrons, which has spin and othital contributions. In a free atom, # — grad, where gz is the Landé factor, and J is the total angular momentum. ‘The crystal field litts de- generacy between energy levels with different projections J. aud causes magnetic anisotropy. In CeColns, there

line

image_4073.jpg

ডুমুর 1: [ermion এর সাথে ইউ সিস্টেমের কোয়াসিপার্টিকেল বৈশিষ্ট্য সমন্বিত করা প্লট বনাম p/p lor Ubrce uaperutares F(a) the uecupation muabees s(p). (b) একক-প্যাক্টি বর্ণালী = pl forOr এর ইউনিটগুলিতে। (inet) the eatin ef F

FIG. 1: Quasiparticle properties of u syste with the [ermion conilensate. plotted vs p/p lor Ubrce uaperutares F(a) the uecupation muabees s(p). (b) the single-pactie spectrum in the units of = pl fOr. (inet) the eatin ef F

line

image_4074.jpg

সাধারণ ফার্মি তরলে, নির্দিষ্ট তাপ © = T(AS/AT) T-এর সমানুপাতিক। এর সরলরেখা চিত্রে ঢাল 1/2, 2a দেখায় C/a? এবং xoP/3i2 বনাম T/ed ফার্মি গ্যাসের জন্য। ফের্ভিয়ন কনডেনসেট ডক্স কউ না নির্দিষ্ট তাপের প্রতি শ্রদ্ধা, কারণ এর এনট্রপি সিক্স টি- স্বাধীন সুতরাং, © প্রধান অবদান থেকে আসে মোমেন্টন স্পেসের অঞ্চল যেখানে ¢,, ইন্টারপোলেট করে ফার্মিয়ন কনডেনসেট অড সিগুলার ডিসপার-এর মধ্যে sion (চিত্র 1 দেখুন)। যখন ফার্মিয়ন-কন্ডেনসেট ডোন্টেন ix ছোট, ¢, ইনফ্লেকশন বিন্দু আছে [16, 17], এবং সীসা- ¢y তে ing শব্দটি ep <0 এবং এর জন্য (p— jn) এর সমানুপাতিক (p—p2)" ep > 0 এর জন্য, যা C x TM এবং ¥ x P72 দেয়, চিত্র 2a-তে ড্যাশ করা জরিমানাটি merieally calew দেখায় চিত্র 1-এর মতো বুদ্ধিমান মেডেলের জন্য €7(T) নির্ধারিত হয়েছে, আসলেই একটি সাবলাইনার পাওয়ার আইন প্রদর্শন করে। কারণ ealeulated YoT এবং © ভিন্ন তাপমাত্রা নির্ভরতা আছে, Sonmuerfeld-Wilson (SW) অনুপাত AN)। = 2 y0P/9C42 ine ক্রমবর্ধমান T. সঙ্গে exeases যেমন কঠিন লাইন দ্বারা দেখানো হয়েছে ডুমুর. 2b এবং ভারী ফার্মিয়নগুলিতে পর্যবেক্ষণ করা হয়েছে [18]। এই আছে সাধারণ ফেমি তরলগুলির বিপরীতে, যেখানে RS) = 1, হিসাবে চিত্র 2b-এ অনুভূমিক রেখা দেখানো হয়েছে। লক্ষ্য করুন স্টনার ফ্যাক্টর আরএস এর সংজ্ঞায় অন্তর্ভুক্ত নয়),

In ordinary Fermi liquids, the specific heat © = T(AS/AT) is proportional to T. The straight line of slope 1/2 in Fig, 2a shows C/a? and xoP/3i2 vs. T/ed for a Fermi gas. The ferwiion condensate docs not cou tribute to the specific heat, because its entropy Six T- independent. So, the main contribution to © comes from the regions in momentwn space where ¢,, interpolates between the fermion condensate aud the cegular disper- sion (see Fig. 1). When the fermion-condensate dontain ix small, ¢, has inflection points [16, 17], and the lead- ing term in ¢y is proportional to (p— jn) for ep < 0 and (p—p2)" for ep > 0, which gives C x TM and ¥ x P72, The dashed fine in Fig. 2a shows the mmerieally calew Inted €7(T) for the sane madel as in Fig. 1, whieh indeed exhibits a sublinear power law. Becase the ealeulated YoT and © have different temperature dependences, the Sonmuerfeld-Wilson (SW) ratio AN). = 2 y0P/9C42 ine exeases with decreasing T. as shown by the solid line in Fig. 2b and observed in heavy fermions [18]. This is in contrast to ordinary Femi liquids, where RS) = 1, as showen hy the horizontal line in Fig. 2b. Notice thae the Stoner factor is not included in aur definition of RS),

paragraph

image_4110.jpg

কিছু পরীক্ষা 2, 4, 6] ফটোলুমিনেসেন্সে একটি অভ্যন্তরীণ বলয়ের পর্যবেক্ষণ প্রতিবেদন করে বাদ দেওয়া আমরা অভ্যন্তরীণ বলয়ের উত্থানকে ইরেডিয়েশনের স্পিলি চরিত্রের জন্য দায়ী করি লেজার স্পট প্রান্তের দৃশ্যে তীব্রতা প্রোফাইল। যদি লেজারের কাছে এক্সাইটন জেনারেশন হয় তখন হঠাৎ করে স্পট পরিবর্তন হয় না, যেমন আমাদের গবেষণায় দেখা যায়, একটি অভ্যন্তরীণ কুসিউট্রি¢ টিং দেখা দিতে পারে কেন্দ্রীয় ইনাক্সিউইনের চারপাশে, আমাদের ক্যালিউলেশন দেখায় যে এটিও খণ্ডিত হতে পারে। তবুও। আমাদের লক্ষ্য করতে হবে আমাদের তত্ত্বের উহাত প্রয়োগ বিস্ময় ঘাটের দ্বারা সীমাবদ্ধ। ঠাণ্ডা বলে মনে করা হয়, যা লেজার স্পট কাছাকাছি লাইন হতে পারে. এর সম্ভাব্য কারণ inuer রিং চেহারা কারণে জয়-সমজাতীয় exciton বিতরণ এবং তাপমাত্রা হয় কাগজে বলা হয়েছে [১৩]। বিভিন্ন পাম্পিং এ অতিরিক্ত তদন্ত [ইনালের জন্য ইউকোড করা হয় অভ্যন্তরীণ রিং গঠনের স্পষ্টীকরণ।

Some experiments 2, 4, 6] report observations of an inner ring in the photoluminescence omission. We attribute emergence of the internal ring to speeilie character of the irradiation intensity profile in the vieiwily of the laser spot edge. If the exciton generation near the laser spot does nol change abruptly then, as our study shows, an internal couceutri¢ ting may appear around the central inaxiuin, Our caleulations show that it can be fragmented as well. Yet. we have to note Uhat application of our theory is limited by asstunption Ghat the excitou gas is believed to be cooled, which might wot be Line near dhe laser spot. Possible reasons of the inuer ring appearance due to the won-homogencous exciton distribution and temperature are stated in the paper [13]. Additional investigations at different pumpings are ucoded for the [inal clarification of the inner ring formation.

line

image_4110.jpg

অনুরূপ গণনা একটি ভিন্ন প্রকৃতির inhomogeneities জন্য সঞ্চালিত করা যেতে পারে. সুতরাং, দ উপস্থাপিত তত্ত্ব সনাক্তকারীর কাছাকাছি স্থানীয়কৃত ঘনীভূত অবস্থা বর্ণনা করতে পারে।

Similar calculations can be performed for inhomogeneities of a different nature. So, the presented theory can describe condensed states localized near detects.

line

image_4147.jpg

আমরা প্রথমে কেস n = 1 বিবেচনা করি। V ম্যাট্রিক্স হতে পারে $C4L.1) লরেন্টজ স্থানাঙ্ক" হিসাবে উপস্থাপন করা হয়েছে

We first consider the case n = 1. The V matrix can be represented in $C4L.1) Lorentz coordinates” as

line

image_4147.jpg

একটি একক ক্র্যামার জোড়ার সাথে অসুস্থ প্রান্ত মোডের:

Ill. EDGES WITH A SINGLE KRAMERS PAIR OF MODES:

line

image_4147.jpg

'চিরাল লুটিঙ্গারে ব্যাধি প্রভাবের গণনা Giamareli এর earticr কাজ থেকে তরল সামান্য ভিন্ন এবং সেহমিলজ সাধারণ লুটিঙ্গার লিকনিডস™ এ। প্রথম ধাপ সিটারিং অপেরার সিলিং মাত্রা নির্ধারণ করা হয়- tors Om যাতে বিক্ষিপ্ত ওটি বৃদ্ধি পায় কিনা তা খুঁজে বের করতে sheinks meer rescating. স্কেটিং মাত্রা Althongh নননিভার্সাল (আইসি।, থি নমিভার্সাল ম্যাট্রিক্সের উপর নির্ভর করে V}), সর্বজনীন &° ম্যাট্রিক্স একটি নিম্ন বড নির্ধারণ করে সিলিং মাত্রা:

‘The calculation of disorder effects in chiral Luttinger liquids differs little from the earticr work of Giamareli and Sehmilz on ordinary Luttinger licgnids™. The first step is to determine the sealing dimension of seattering opera- tors Om in order to find ont whether scattering grows ot sheinks meer rescating. Althongh the scating dimensions are nonnniversal (ic., depend on thie nommiversal matrix V}), the universal &° matrix determines a lower bod on the sealing dimension:

line

image_4147.jpg

'প্রাক-এর তুলনায় QSHE মডেলের নতুন বৈশিষ্ট্য কোয়ান্টাম হল ইফেক্টের ওপর ভিওএস কাজ করে যে সেখানে চার্জ সংরক্ষণের বাইরে অতিরিক্ত সীমাবদ্ধতা ou বিক্ষিপ্ত প্রক্রিয়া. স্থানিকভাবে র্যান্ডম দ্বারা বিক্ষিপ্ত quenched অমেধ্য কর্ম দ্বারা বর্ণনা করা হয়

‘The new feature of QSHE models compared to pre- viows work on the quantum Hall effect is that there are additional restrictions beyond charge conservation ou scattering processes. Scattering by spatially random quenched impurities is described by the action

line

image_4147.jpg

একটি নাল ভেক্টরের নির্দিষ্ট ক্ষেত্রে (m!K~'m — 6) আছে হ্যালডেন একটি "টপোলজিক্যাল অস্থিরতা" হিসাবে চিহ্নিত করেছেন?5, কারণ এই ধরনের অস্থিরতার শর্ত বিদ্যমান টপোলজিকাল A ম্যাট্রিক্সের উপর নির্ভর করে: যেমন একটি প্রভাব অস্থিরতা হল থেকে মোডের সংমিশ্রণ অপসারণ করা কম শক্তি তত্ত্ব। বাকি কাগজের লক্ষ্য বর্ণনা করুন যখন এই ধরনের অস্থিরতা QSHE দূর করে।

The specific case of a null vector (m!K~'m — 6) has been labeled by Haldane as a “topological instability’ ?5, because the conditions for such an instability to exist depend on the topological A matrix: the effect of such an instability is to remove a combination of modes from the low-energy theory. The goal of the rest of the paper is to describe when such an instability eliminates the QSHE.

line

image_4159.jpg

আরেকটি সুবিধা যোগ করা শারীরিক অন্তর্দৃষ্টি থেকে আসে যা ফর্মু দ্বারা অর্জিত হতে পারে- দ্বৈততা ঝুলিতে এই উপায়ে সমস্যা lating. দ্বৈততার তাৎক্ষণিক পরিণতি নমুনা ছাড়াই সঠিক উত্তরে পৌঁছে গেলে প্রমাণ তৈরি করার ক্ষমতা

Another advantage comes from the added physical insight that can be gained by formu- lating the problem in this wey where duality holds. An immediate consequence of duality is the ability to prodnece a proof when the exact answer has been reached without sampling or

line

image_4159.jpg

IV আলোচনা

IV. DISCUSSION

line

image_4176.jpg

এই ফর্ম আনুমানিক Eq. (2) ঘনিষ্ঠভাবে অনুসরণ করে (যেমন আমাদের সংখ্যাগত বিশ্লেষণ দেখায়) Eq এ দেওয়া GZ এর সঠিক ফলাফল। (28) রেফ. [২৪]। চিত্র 2-এ আমরা A(T} ডেটা অনুসারে প্লট করি চোখের কাছে (2)। Pekola fnetion +{7) এর পূর্বাভাসিত রৈখিকতা প্রকৃতপক্ষে সকলের উপর পরিলক্ষিত হয় iusnlating নমুনা. নিশ্চিত করে যে সিবি ঘটে। প্যারামিটার Gp. উত্পাদনের জন্য সামঞ্জস্য করা হয়েছে বক্ররেখার সর্বোত্তম রৈখিকতা, উচ্চ-পক্ষপাতের পরিবাহকের সাথে মেলে, যেমনটি প্রত্যাশিত {দেখুন৷ চিত্র 2 এর ক্যাপশন)। The Ey: (Eq. (2)) ঢাল থেকে নির্ধারিত হয়। Eq দ্বারা নির্দেশিত হিসাবে। (2) F = 0 এ অফসেটটি শূন্যের চেয়ে বড় হওয়া উচিত। চিত্র 2-এর তীরগুলি প্রত্যাশিত দেখায়৷ অফসেটের পরিসর, g = Rx/Ry সহ, যা পরীক্ষার সাথে একটি ন্যায্য চুক্তিতে রয়েছে। এ উচ্চতর তাপমাত্রা (উদাহরণস্বরূপ নমুনা A এর জন্য T > 1 K) আমরা থেকে একটি বিচ্যুতি লক্ষ্য করি সূক্ষ্ম নির্ভরতা, যা প্রক্সিমিটি ইফেক্টের দুর্বলতার কারণে হতে পারে, প্রকৃতপক্ষে anperconducting সীসা.

In this form the approximate Eq. (2) follows closely (as our numerical analysis shows) the exact result of GZ given in Eq. (28) in Ref. [24]. In Fig. 2 we replot the A(T} data according to Ey. (2). The predicted linearity of the Pekola fnetion +{7) is indeed observed on all iusnlating samples. confirming that CB does occur. The parameter Gp. adjusted to produce the best linearity of the curves, matches the high-bias conductance, as expected {see the caption to Fig. 2). The Ey: (Eq. (2)) is determined from the slopes. As indicated by Eq. (2) the offset at F = 0 should be larger than zero. The arrows in Fig. 2 show the expected range of the offsets, with g = Rx/Ry, which is in a fair agreement with the experiment. At higher temperatures (for example at T > 1 K for sample A} we observe a deviation from the finear dependence, which might be due to weakening of the proximity etfect, indeed by the anperconducting leads.

line

image_4176.jpg

উচ্চতর পক্ষপাতিত্বে, সিবি একটি শূন্য-পক্ষপাতের অসঙ্গতি হিসাবে উপস্থিত হয় (জেডবিএ} ডিফারেন্সিয়ালে দেখা যায় আমাদের সমস্ত অন্তরক তারের জন্য কন্ডাক্টেন্স বনাম পক্ষপাত ভোল্টেজ নির্ভরতা। 'অসঙ্গতি হল পেকোলা এট আল দ্বারা পরিমাপ করা একের অনুরূপ। একক-ইলেক্ট্রন ট্রানজিস্টরের উপর [৮৮]। এর উদাহরণ ZBA চিত্র 8 এ দেখানো হয়েছে। আমরা GZ তত্ত্বের সাথে af{V'}/d¥ বক্ররেখার আকৃতির তুলনা করি। iu যা 4{¥7) নির্ভরতার মধ্যে ZBA হিসাবে দেওয়া হয়।

At higher bias, the CB appears as a zero-bias anomaly (ZBA} observed in the differential conductance versus bias voltage dependence for all our insulating wires. ‘The anomaly is similar to the one measured by Pekola et al. on single-electron transistors [88]. Exannples of ZBA are shown in Fig. 8. We compare the shape of the af{V'}/d¥ curves to the GZ theory. iu which the ZBA in the 4{¥7) dependence is given as.

line

image_417.jpg

5. ভলিউম ডিউসিটির ফাংশন হিসাবে পারস্পরিক সম্পর্ক দৈর্ঘ্য বা গ্যালাক্সি পক্ষপাতের স্কেলিং অন্ধকার হ্যালোর জন্য প্রত্যাশিত অনুরূপ প্রবণতা দেখায়, যা বোঝায় যে onr সম্পূর্ণরূপে পরিমাপ করে কোল্ড ডার্ক ম্যাটার ফ্রেমওয়ার্ক দ্বারা পূর্বাভাসিত পক্ষপাতদুষ্ট গ্যালাক্সি গঠন স্কোনারিও সমর্থন করে এটি পরামর্শ দেয় যে এলইসিগুলি অন্ধকার হ্যালোর সাইটগুলিকে দক্ষতার সাথে পতাকাঙ্কিত করে, তবে, প্রতিটি হ্যালো আলোকিত হয় না np একই সময়ে। 'এটি এলবিজি-এর শুল্ক-চক্র ছোট হওয়ার বিষয়টির সাথে সম্পর্কিত পর্যবেক্ষণ দ্বারা বিস্তৃত কোসিনিক সময়ের তুলনায় (0.3 - 0.5 Gyr), তাই শুধুমাত্র একটি ভগ্নাংশ যে কোনো সময়ে তারা-গঠনের দ্বারা আলোকিত হয় হ্যালোস আর্ক। উপরন্তু, একজন HOD যে. দাঁড়িপাল্লা হ্যালো ভর সহ একটি ইঙ্গিত হতে পারে যে শুল্ক-সাইলও ভর-নির্ভর। snch যে

5. The scaling of the correlation length or galaxy bias as a function of volume deusity shows a similar trend to that expected for dark halos, implying that onr measures fully support the biased galaxy formation sconario predicted by the cold dark matter framework This suggests that LECs flag the sites of dark halos efficiently, however, not every halo is lit np at the same time. ‘This has to do with the fact thet the duty-cycle of LBGs is shorter than the cosinic time spanned by the observations (0.3 - 0.5 Gyr), therefore only a fraction of halos arc lit up by star-formation at any given time. In addition, a HOD that. scales with halo mass might be an indication that duty-cyele is also mass-dependent. snch that

line

image_4194.jpg

13. ম্যাককাম্বার, ডি. এবং হ্যালপেরিন, বি. 1. পাতলা সুপারকন-এ অভ্যন্তরীণ প্রতিরোধী প্রশ্নগুলির সময় স্কেল- নালী তারের ফিজ। রেভ. বি 1, 1054-1070 (1970)।

13. McCumber, D. & Halperin, B. 1. Time scale of intrinsic resistive Quctuations in thin supercon- ducting wires. Phys. Rev. B 1, 1054-1070 (1970).

line

image_4307.jpg

এইভাবে উত্পন্ন নেটওয়ার্কের একটি নির্দিষ্ট স্কেলিং আছে সূচক 7) = 3. ভেরিয়েন্ট মডেল যা ফিটনেস নির্ধারণ করে প্রতিটি নতুন যোগ করা নোড। যা inypor জন্য অ্যাকাউন্ট- নতুন লিঙ্ক আকৃষ্ট করার জন্য uode এর ট্যান্স। উৎপন্ন করতে পারে সামঞ্জস্যযোগ্য স্কেলিং সূচক সহ নেটওয়ার্কগুলি[12, 13, 14]। এছাড়া. আরো অনেক নেটওয়ার্ক মডেল এবং পদ্ধতি আছে বাস্তব-বিশ্বে বিভিন্ন বৈশিষ্ট্য অনুসন্ধানের প্রস্তাব করা হয়েছে নেটওয়ার্ক [LF, 16, 17, 18। 19]

The network generated in this way has a fixed scaling exponent 7) = 3. Variant models that assign a fitness to every newly-added node. which accounts for the inypor- tance of the uode for attracting new links. can generate networks with adjustable scaling exponents[12, 13, 14]. Besides. many other network models and methods are proposed to probe the various properties in real-world networks[LF, 16, 17, 18. 19]

line

image_4405.jpg

ইন্টারফেসের এখনও ট্রান্সমিশন সম্ভাবনা শূন্য। এটি নিম্নলিখিত হিসাবে বোঝা যেতে পারে। ky = ¥' এ, প্রপ- কিউতে অ্যাগেটিং স্টেট আছে {8 By.Be. dyes dhss? 2,422 =} চরিত্র (অপরাধ হিসাবে প্লেনের অক্ষের পছন্দকে ধরে নেওয়া। চিত্রের উপরের ডানদিকের প্যানেলে উল্লেখ করা হয়েছে। 6) এবং সমান গঠিত সমতল মধ্যে প্রতিফলন সাপেক্ষে. দ্বারা y-অক্ষ এবং পরিবহনের দিক লম্ব (111) সমতল যা আমরা >-অক্ষ হতে বেছে নিই। এই ky এর জন্য কো-এর একমাত্র প্রচারকারী রাজ্যটি চতুর্থ ব্যান্ডে রয়েছে। আমি আছে {pz.dy.de-} অক্ষর যা সাপেক্ষে অদ্ভুত y2 সমতলে প্রতিফলন। ফলস্বরূপ, অনুরূপ- হ্যামিলটোনিয়ান (এবং এর মধ্যে) হপিং ম্যাট্রিক্স উপাদান সবুজ এর ফাংশন) অদৃশ্য হয়ে যায় এবং সংক্রমণ শূন্য হয়।

of the interface yet the transmission probability is zero. This can be mderstood as follows. At ky = ¥’, the prop- agating states in Cu have {8 By.Be. dyes dhss? 2,422 =} character (assuming the choice of in-plane axes as ills. trated in the top righthand panel of Fig. 6) and are even with respect to reflection in the plane formed. by the y-axis and the transport direction perpendicular to the (111) plane which we choose to be the >-axis. For this ky the only propagating state in Co is in the fourth band. I has {pz.dy.de-} character which is odd with respect to reflection in the y2 plane. Consequently, the correspond- ing hopping matrix elements in the Hamiltonian (and in the Green's function) vanish and the transmission is zero.

paragraph

image_4410.jpg

কীওয়ার্ড: পরিবহন বৈশিষ্ট্য, তাপ পরিবাহিতা, চৌম্বকীয় তাপীয় প্রভাব, সিবেক সহগ, চিত্র- যোগ্যতা, হাইজেনবার্গ চেইন, কোয়ান্টাম ইন্টিগ্রেবল সিস্টেম:

KEYWORDS: transport properties, thermal conductivity, magnetothermal effect, Seebeck coefficient, fig- ure of merit, Heisenberg chain, quantum integrable system:

line

image_4520.jpg

রাষ্ট্রগুলির ঘনত্ব p(s.2}} = Reallcos{z.a)] এবং f(z. 7) সঙ্গে #(c.2} = ee} = # DN এর কেন্দ্রে {অর্থাৎ, x = £7? ) im N/DN/'TS জংশনগুলি pe এবং pe + iy-এর জন্য প্লট করা হয়েছে৷ যেখানে Z = LZ’ = 1, এবং আমরা 1 এ Ry/R অনুপাত ঠিক করি। N/DN (Ris) এ ইন্টারফেস প্রতিরোধের একটি পরামিতি গণনা, LDOS-এর অভিসর্গ অর্জনের জন্য iu mmnerical caleulation, আমরা যেখানে €+% দিয়ে প্রতিস্থাপন করি ছোট প্যারামিটার। যা আমরা 0.005Ap হতে পছন্দ করি চিত্র 2(ক) এ দেখানো হয়েছে। LDOS এর একটি ZEP আছে। কোন ভারতীয়- cates যে MARS প্রক্সিমিটি প্রভাবের কারণে গভীরভাবে বিদ্যমান ডিএন-এ। 'জিরো কিউরজি পিকের উচ্চতা (ZEP) Ra/Ry হ্রাসের সাথে LDOS-এর পরিমাণ বৃদ্ধি পায়। এই কারণ জোড়া amplitnde fr(s,2) আরো দৃঢ় হয় বড় Ry-এর জন্য DN-এর মধ্যে সীমাবদ্ধ। পিপি-ওয়েভ পেয়ারিং-এ প্রতিসাম্য, একই প্রবণতা ple এ পাওয়া যায়। £2) হিসাবে চিত্র 2(খ) এ দেখানো হয়েছে। s-তরঙ্গ জংশনে, এর বিপরীতে ট্রিপলেট কেস, LDOS aromd এর প্রশস্ততা «= 0 (c) হিসাবে দেখানো Ru/Ry হ্রাসের সাথে হ্রাস পায়। ছোট Ry/Rr-এর জন্য, N-এর কোয়াসিকণাগুলি থেকে আলাদা করা হয় যারা DN-এ আছে এবং মিনিগ্যাপ DN-এ বিদ্যমান। সঙ্গে- Ra/Ry-এর ক্রিজ মিনিগ্যাপের মধ্যে থাকা রাজ্যগুলো পূর্ণ হয় মধ্যে এবং LDOS aramid ¢ = 0 বৃদ্ধি পায়।

density of states p(s.2}} = Reallcos{z.a)] and f(z. 7) with #(c.2} = ee} = # at the center of DN {ie., x = £7? ) im N/DN/'TS junctions are plotted for pe and pe + iy. where Z = LZ’ = 1, and we fix a ratio Ry/R, at 1. The interface resistance at N/DN (Ris) is a parameters of the calculation, In order to achieve the convergence of LDOS iu mmnerical caleulation, we replace with €+% where is small parameter. which we choose to be 0.005Ap As shown in Fig. 2(a). the LDOS has a ZEP. which indi- cates that MARS due to the proximity effect exists deep in the DN. ‘The height of the zero cuergy peak (ZEP) of LDOS increases with the decrease of Ra/ Ry. This is becanse the pair amplitnde fr(s,2) is more strongly confined within DN for larger Ry. In pp-wave pairing symmetry, the same tendency is found in ple. £2) as shown in Fig. 2(b). In s-wave junctions, in contrast to the triplet case, the amplitude of LDOS aromd «= 0 decreases with the decrease of Ru/ Ry as shown in (c). For small Ry/ Rr, quasiparticles in N are separated from those in DN and the minigap exists in DN. With the in- crease of Ra/Ry the states within the minigap are filled in and the LDOS aramid ¢ = 0 increases.

paragraph

image_4520.jpg

Ra হল DN এর রেজিস্ট্যান্স, #, এবং 4 হল এর ভালনেক্স @ এ x = £ এবং x = 0। যথাক্রমে উপরোক্ত মধ্যে. fi = fie = fe এবং fo = fox = fo হল সন্তুষ্ট, 'The DN/TS এবং N/DN ইন্টারফেসে স্বচ্ছতা দ্বারা দেওয়া

Ra is the rexistance of DN, #, and 4 are the valnex of @ at x = £ and x =0. respectively. In the above. fi = fie = fe and fo = fox = fo are satistiod, ‘The transparencies at the DN/TS and N/DN interface are given by

line

image_4534.jpg

দানাদার ইনডিয়া, ফেনা এবং ইমালসন নিরাকার উপকরণ যা জ্যাম করতে পারে এবং তারপর একটি নির্দিষ্ট বজায় রাখতে পারে ফলন দেওয়ার আগে শিয়ার স্ট্রেসের পরিমাণ [আই. 2, 3. 4. 5]। যদি একজন ধীরে ধীরে প্রয়োগ করা শিয়ার স্ট্রেস এবং ফল বৃদ্ধি করে যোগাযোগ বাহিনী এবং শস্য জোকেশনের মূল্যায়ন কম করে স্মিচ সিস্টেমের জন্য, কেউ একটি বরং জটিল সেটের সম্মুখীন হয় ঘটনা প্রথমত, একটি হিসাবে সিস্টেম vields আগে সামগ্রিকভাবে, নন-অ্যাডিয়াহ্যাটিক পূর্ববর্তী ঘটনা রয়েছে যেমন স্থানীয় পুনর্বিন্যাস এবং মাইক্রোস্লিপ (6. 7, 8]। দ্বিতীয়ত এই সিস্টেমে আন্তঃকণা যোগাযোগ শক্তি হল o- অত্যন্ত হেটেরোজেনকন এবং ভঙ্গুর বল জালে সংগঠিত- কাজ [9. 10, 11. 12, 13] দেখুন চিত্র 1. এগুলি উন্মোচন করা শীট-প্ররোচিত ঘটনা এবং ম্যাক্রো-তে তাদের প্রভাব স্কোপিক মিজানমুইন একটি বড় চ্যালেঞ্জ থেকে গেছে।

Granular inedia, foams and emulsions are amorphous materials which can jam and then sustain a certain amomnt of shear stress before yielding [I. 2, 3. 4. 5]. If one slowly increases the applied shear stress and fol lows the evahution of contact forces and grain Jocations for smich systems, one encounters a rather complex set of phenomena. Firstly, before the system vields as a whole, there are non-adiahatic precursor events such as local rearrangements and micraslip (6. 7, 8]. Secondly the interparticle contact forces in these systems are o- ganized into highly heterogencons and fragile force net- works [9. 10, 11. 12, 13] see Fig. 1. Unraveling these sheat-induced phenomena and their impact on macro- scopic mijanmuine has remained a great challenge.

paragraph

image_4534.jpg

আমরা জন্য sheared বল নেটওয়ার্কের ensembles বিবেচনা দুই মাত্রায় ঘর্ষণহীন ডিস্ক, coutact mmbers এর জন্য > নিম্ন সীমা 223,=4 (আইসোস্ট্যাটিক [22] থেকে <= 6 (দৃঢ়ভাবে হাইপারস্ট্যাটিক)। আমরা একটি mmuber পুনরুদ্ধার

We consider ensembles of sheared force networks for frictionless disks in two dimensions, for coutact mmbers > ranging from the lower limit 223,=4 (isostatic [22] to <= 6 (strongly hyperstatic). We recover a mmuber of

line

image_4534.jpg

HIG 1: (a) 2-7 pacnouilor স্থানের সংক্ষিপ্ত বিবরণ। যেখানে z এবং F dnote সমন্বয় Amanber nul Shoar sires eespcctively, আমি প্রদত্ত = বলপূর্বক নেটওয়ার্ক 1 ইউরির বাইরে বিদ্যমান থাকতে পারে ফ্রে (ড্যাক্সএইচডি লাইন)। বিন্দুগুলি 7 এবং i এর Uke vuhues নির্দেশ করে প্যানেল (Ded)। (বিছানা) শক্তির অংশগুলি যেখানে লাইন Une যোগাযোগ Farce এর steeugth Usicknema repeesoub. এগুলো অ্যাক্টওয়ার্কগুলি শিয়ার স্ট্যুগুলির অধীনে অত্যন্ত ariselropic হয়ে ওঠে।

HIG. 1: (a) Overview of the 2-7 pacnouilor space. where z and F dnote coordination amanber nul shoar sires eespcctively, For i given = force networks couse to exist beyoud 1 uri Fre (daxhd line). ‘The dots indicate Uke vuhues of 7 and i panels (Ded). (bed) Parts of the force oetworks. where line Usicknema repeesoub the steeugth of Une contact Farce. These actworks become highly ariselropic under shear stews.

line

image_4541.jpg

এই রৈখিক সমীকরণটি ডিক্সপ্লেসের ভেক্টর স্থান নির্ধারণ করে- প্রথম ক্রমে দূরত্ব সংরক্ষণ করে এমন ধারণা যোগাযোগের মধ্যে টুইন কণা। কণাগুলি এর সাথে ফল দিতে পারে: যদি তাদের স্থানচ্যুতি এই ভেক্টরে থাকে তবে শক্তি পুনরুদ্ধার করবে স্থান সমক. (8) সম্পূর্ণরূপে জ্যামিতিক এবং নির্ভর করে না মিথস্ক্রিয়া সম্ভাবনার উপর। প্রতিটি সমীকরণ সীমাবদ্ধ করে 4N-মাত্রিক স্থান |SR) এক মাত্রা দ্বারা। gev-তে eral, এই diniensions স্বাধীন, যাতে সংখ্যা- স্বাধীন নরম তার. মোড হল dN — Ne. এর মধ্যে। d{d-+1)/2 মোড অনুবাদ এবং ro- দ্বারা নির্দেশিত হয় শক্তি ফাইমেশান 4E(SR] এর টেশনাল ইনভেরিয়েন্স এর থেকে, dN — N, —d(d + 1)/2 স্বাধীন অভ্যন্তরীণ নরম মোড।

This linear equation defines the vector space of dixplace- ment ficlds that conserve the distances at first order be- tween particles in contact. The particles can yield with: out restoring force if their displacements lie in this vector space. Eq. (8) is purely geometrical and does not depend on the interaction potential. Each equation restricts the 4N-dimensional space of |SR) by one dimension. In gev- eral, these diniensions are independent, so that the num- her of independent soft. modes is dN — Ne. OF these. d{d-+1)/2 modes are dictated by the translational and ro- tational invariance of the energy fimetion 4E(SR]. Apart from these, there are dN — N,—d(d + 1)/2 independent internal soft modes.

paragraph

image_4553.jpg

T(£), যেমন নির্দেশিত চিত্র 3a, পরিচালনের মধ্যে স্পষ্টভাবে পার্থক্য করে অবস্থা (কঠিন বক্ররেখা) এবং ইনসমলেশন অবস্থা (ড্যাশ বক্ররেখা)। উল্লেখ্য যে জালি চিত্রে বিকৃতি। দৈর্ঘ্যের তারতম্য y, = tin41 — নিকটতম প্রতিবেশীদের মধ্যে ty। ড্যাশড enrve সেখানে অন্তরক অবস্থার জন্য অফসিটিভভাবে ভারসাম্যের সমান (V = 4) জালি বিকৃতি, বিপরীতে, চিত্র 3 তে কঠিন cnrve দেখায় যে আধানযুক্ত পোলারন অবস্থা ডানদিকের দিকে সঞ্চালক অবস্থায় গঠিত হয় বাহ্যিক পক্ষপাত-ইন্ডুকড স্থানিক প্রতিসাম্যের কারণে ওএসই-সাবস্ট্রাকচারের ভাঙ্গা

T(£), as indicated im Fig. 3a, clearly distinguishes between the conducting state (solid curve) and the insmlation state (dash curve). Note that the lattice distortions in Fig. 3h arc reported in terms of the ¢-ph coupling induced bond length variation y, = tin41 — ty between nearest neighbors. The dashed enrve there for the insulating state is offcctively the same as the equilibrinm (V = 4) lattice distortion, In contrast, the solid cnrve in Fig.3 demonstrates that charged polaron state is formed in the conducting state toward the right-side of the OSE-substructure due to the external bias-inducod spatial symmetry broken.

line

image_4557.jpg

চিত্র 5. ইলেক্ট্রোকেমিক্যাল সম্ভাব্য ঝাড়ু দেওয়ার কাজ হিসাবে হিস্টেরেটিক কারেন্ট সমান্তরাল কনফিগারেশনে Co ইলেক্ট্রোডের সাথে সংযোগে মডেল OSE-এর জন্য, এ ¥ = 201nV এর নির্দিষ্ট বায়াস ভোল্টেজ। OSE-Co বাইন্ডিং প্যারামোটর (a) # = 0.25 এবং (b) যথাক্রমে 3 = 0.5। প্রাথমিক ফর্মি স্তর Ey = 4.9 eV।

Fig. 5. The hysteretic current as the function of sweeping electrochemical potential for the model OSE in junction with Co electrodes in the parallel configuration, at the fixed bias voltage of ¥ = 201nV. The OSE-Co binding paramotor (a) # = 0.25 and (b) 3 =0.5, respectively. The initial Formi level Ey = 4.9 eV.

line

image_4585.jpg

শীতল প্রক্রিয়ার বিভিন্ন পর্যায়ে, লড়াইয়ের সময় (TOF) পরিমাপ করা যায় তাপমাত্রা প্রাপ্ত করার জন্য সঞ্চালিত হতে পারে বা ইন সিটু শোষণ ইমেজিং তিনি সঞ্চালিত করতে পারেন ইতিমধ্যেই করা পরীক্ষাগুলির অনুরূপ [৮]। আমাদের ইমেজিগ সিস্টেম, লেন্স এবং ক স্থানিক ফিল্টার করা লেসার রশ্মি, আমাদের 5 এর রেজোলিউশন সহ শোষণ চিত্র পেতে দেয় im আমরা চৌম্বকীয় ফিক্লড ou এর সাথে শোষণ চিত্র পেয়েছি। ইমেজ স্বাভাবিক ইন্টারফোরেন্স এবং অপটিসের অবশিষ্ট ত্রুটিগুলির সাথে একসাথে প্রাপ্ত। যারা অসম্পূর্ণতা উচ্চ ফ্রিকোয়েন্সি স্ট্রাকচার অপসারণের জন্য তিনি কি ফনরিয়ার ট্রান্সফর্ম পদ্ধতির মাধ্যমে পরিষ্কার করতে পারেন ছবিতে সেইসাথে চৌম্বকীয় ফাঁদ লোডিং এবং বাষ্পীভবনের সম্পূর্ণ সময়ের ক্রম ইমেজিং টাইমিং চিত্র 4 এ উপস্থাপন করা হয়েছে,

At different stages of the cooling process, cither a time of fight (TOF) measurement can be performed to obtain the temperature or the in situ absorption imaging can he performed similarly to experiments already done [8]. Our imagiug system, composed of lenses and a spatial filtered lasor beam, allows us to obtain the absorption image with a resolution of 5 im. We have obtained absorption image with the magnetic ficld ou. The image is normally obtained together with interforences and remaining defects of the opties. Those iinpericetions can he cleaned ont nsing a Fonrier Transform procedure to remove high frecnency structures on the image. The full time sequence of the magnetic trap loading and evaporation as well as imaging timing is presented in figure 4,

line

image_4598.jpg

বারডিন, কুপার এবং শ্রিকফার (বিসিএস) তাদের ফোনন-এর তত্ত্বের পরের বছর সুপারকন্ডাক্টিভিটি ভিত্তিক, পরবর্তি পদ্ধতির জন্য অনুসন্ধান চলছে- পারকন্ডনেটিভিটি 1964 সালে, লিটল প্রস্তাবিত » ক্লেট্রনিক (এক্সিটোনিক) উত্সের নির্দিষ্ট মডেল। তিনি একটি অর্ধ-এক-মাত্রিক পরিবাহী হিসাবে বিবেচিত ছিলেন যার সাথে অযৌক্তিকভাবে প্যাক করা পোলারাইজযোগ্য অণু রয়েছে এক্সাইটোনিক সুপারকন্ডাক্টরগুলির সম্ভাব্য প্রার্থী হিসাবে পরিবাহী মেরুদণ্ডকে ঘিরে রাখা।

Seon after Bardeen, Cooper, and Schricffer (BCS) proposed their theory of phonon- based superconductivity, the search has heen underway for an alteruate mechanism for su- percondnetivity. In 1964, Little proposed » specific model of clectronic (excitonic) origin. He considered a quasi-one-dimeusional conductor with deusely packed polarizable molecules sirrounding the conducting spine as a most likely candidate of excitonic superconductors.

line

image_4598.jpg

V. ইন্টারসাইট পেয়ারিংয়ের এক্সাইটোনিক অরিজিন: দ্য লিটল মডেল

V. Excitonic Origin of Intersite Pairing: the Little Model

line

image_45.jpg

¢ এইভাবে, আমরা বুঝতে পারি যে আইনস্টাইন রিং এবং আইস্টেইন রিং বলা সবচেয়ে যুক্তিসঙ্গত। রেডিন্স আইনস্টাইন রিং এবং আইনস্টাইন রিং রেডিন তাদের সবচেয়ে সাধারণ প্রাসঙ্গিক সিগুইফে- বর্তমান অনুশীলন হিসাবে icances. অন্যদিকে, কল করা যুক্তিসঙ্গত একটি পর্যবেক্ষণমূলক বৃত্তাকার চিত্র চওলসৌ-আইনস্টসিন রিং এবং এর রিং ব্যাসার্ধ আইনস্টাইন রিং radins. (*বৃত্তাকার চিত্রগুলি" গ্যালাক্সিগুলির দ্বারা মহাজাগতিক লেন্সিংগুলিতে পাওয়া যাচ্ছে ~ বর্ধিত ভর বন্টন যার পৃষ্ঠের ঘনত্ব নুয়েসারিলি সাইরিয়ালারলি প্রতিসম, এবং "বৃত্তাকার ছবি" নির্গমনের সময়ও ঠিক বৃত্তাকার হয় না sonrce কস্টিক কেন্দ্রে কেন্দ্রীভূত হয়।)

¢ Thus, we couclnde that it is most reasonable to call Einstcin ring and Eiustein ring radins Einstein ring and Einstcin ring radins in their most general contextual siguif- icances as is the current practice. On the other hand, it scoms reasonable to call an observational circular image Chwolsou-Einstcin ring, and its ring radius Einstein ring radins. (*Circular images” are being found in cosmological lensings by galaxies ~ extended mass distributions whose surface densities are uot nooessarily cireularly symmetric, and the “circular images” are not oxactly circular even when the emission sonrce is centered at the center of the caustic.)

line

image_4858.jpg

সমীকরণের (V1.2) সমস্ত পদের একটি সহজ ব্যাখ্যা আছে। হাতের বাম পাশে টেরিন সমীকরণের (VI2) হল F. এর মোট ডেরিভেটিভ, অর্থাৎ:

All terms in eqnation (V1.2) have a simple interpretation. The terin in the left hand side ‘of equation (VI2) is the total derivative of F., that is:

line

image_4858.jpg

প্রথমত আমরা সেটা স্মরণ করি

First of all we recall that

line

image_4858.jpg

এখন আমরা প্রায় অভিন্ন ফিনিডের জন্য (V.14) এর গ্র্যাডিকাট এবং ডায়নাইনিক কিউয়েশন নিই হয়ে যায়

Now we take the gradicut of (V.14), and the dynainic cquation for a nearly uniform finid becomes

line

image_4882.jpg

কোথায় Jy এবং J? যথাক্রমে গড় অড ইয়ারিয়াস বোঝাও।

where Jy and J? denote the average aud yariauce, respectively.

line

image_489.jpg

স্টার HD 149026 এর চারপাশে, যার ফলে মোট আটটি তারা প্ল্যাক্টারি ট্রানজিট অনুভব করতে পরিচিত।

around the star HD 149026, leading to a total of eight stars known to experience planctary transits.

line

image_489.jpg

2.2.1। ঘনত্ব এবং বর্ণালী প্রকার

2.2.1. Density and spectral types

line

image_489.jpg

একটি প্রদত্ত গ্রহের ব্যাসার্ধের জন্য, ট্রানজিট গভীরতা বিপরীতভাবে নাক্ষত্রিক রেডিনের বর্গক্ষেত্রের সমানুপাতিক। তাই পরিকল্পনা- শীতল দ্বারে ctary ট্রানজিট আরও সহজে সনাক্ত করা হবে তারা এই কাগজে, আমরা শুধুমাত্র imain seqqnence বিবেচনা FO থেকে M8 পর্যন্ত বর্ণালী সাবটাইপ সহ তারাগুলি উপযুক্ত হিসাবে প্রার্থীদের আমরা নিম্ন প্রধান-Seqmence হিসাবে তাদের reler তারা (LASS)।

For a given planetary radius, the transit depth is inversely proportional to the square of the stellar radins. Thus, plan- ctary transits will be more casily detected in cool dwar stars. In this paper, we only consider the imain seqqnence stars with spectral subtypes from FO to M8 as suitable candidates. We reler to them as Lower Main-Seqmence Stars (LASS).

line

image_489.jpg

'পদ্ধতিটি গ্রহগুলিতে ফসলের অনুমান করতে ব্যবহৃত হয় সেক্টে বর্ণনা করা হয়েছে। 2. জরিপ বিবেচনা করা হয় এবং আমাদের পাপকর্মের ফলাফল সেক্টে উপস্থাপিত হয়। %, যখন ফলাফল এবং উপসংহার সেকশনে সংক্ষিপ্ত করা হয়েছে। 4.

‘The method used to estimate the harvests in planets is described in Sect. 2. The surveys considered and the results of our sinnlations are presented in Sect. %, while the results and conclusions are summarized in Sect. 4.

line

image_489.jpg

'নিম্ন গ্যালাকটিক ল্যাটে এলএসএসের প্রক্ষিপ্ত ঘনত্ব- Gliese & Jarheiss (1991) থেকে আইটুড অনুমান করা হয় এবং Zaklozhaj (1978) সৌর নক্ষত্রের ক্যাটালগ প্রতিবেশী {চিত্র 1 দেখুন)। আমরা মনে করি যে এই স্টেলা ডোনসিটি গ্যালাকটিক প্লেনের বাকি অংশেও প্রযোজ্য। এই সম্ভবত একটি ন্যায্য অনুমান ax long ax the galactic স্ফীতি এড়ানো হয়। আমরা এখানে মূলত যে ক্ষেত্রগুলো মডেলিং করছি আমাদের গ্যালাক্সির সর্পিল বাহুগুলির অন্তর্গত তারা ধারণ করে।

‘The projected densities of LSS at low galactic lat- itude are estimated from the Gliese & Jarheiss (1991) and the Zaklozhaj (1978) catalogues of stars in the solar neighborhood {see Fig. 1). We assim that these stella donsities also apply to the rest of the galactic plane. This is probably a fair approximation ax long ax the galactic bulge is avoided. The fields we are modeling here mainly contain stars belonging to the spiral arms of our Galaxy.

line

image_489.jpg

ট্রানজিট পদ্ধতির সম্ভাবনা নিয়ে এখন ভালোই স্থাপিত, মহাকাশ অভিযানের প্রস্তাব করা হয়েছে কয়েক ডজন নতুন গ্রহ আবিষ্কার করার আশা করছি। এর মধ্যে COROT (Ronan ct al.. 2000) এবং কেপলার (Koch et al., 1988) মিশন, উচ্চ পারফর্ম করার জন্য ডিজাইন করা হয়েছে বেশ কয়েক বছর ধরে নির্বাচিত ক্ষেত্রগুলির নির্ভুল ফটোমেট্রি সমান্তরালভাবে, ওয়াইড ফিল্ড ক্যামেরা চালু হচ্ছে বড় স্থল ভিত্তিক টেলিস্কোপ। এটিকে সুরক্ষিত করা- vey মাটি থেকে বড় বড় নিমিবার নক্ষত্রের সিনল্টনে- অতিশয় বর্তমান কাগজের লক্ষ্য হল রিল ওজন করা গ্রাউন্ড ভিত্তিক এবং এক্সপেসের অ্যাটিভ হেঙ্কফিট এবং ত্রুটি সমীক্ষা তাদের ওটির তুলনামূলক অধ্যয়ন চালিয়ে সাধারণ sinntlations উপর ভিত্তি করে ciency. বিশেষ করে, আমরা- একটি বড় নিবেদিত স্থল ভিত্তিক জরিপ কিনা তদন্ত একটি উচ্চ খরচ xpace একটি প্রতিযোগিতামূলক বিকল্প হতে পারে miasion, বা উভয় পন্থা পরিপূরক কিনা।

With the potential of the transit method now well established, space missions have heen proposed inn the hope to discover dozens of new planets. Among then are the COROT (Ronan ct al.. 2000) and KEPLER (Koch et al., 1988) missions, designed to perform high precision photometry of selected fields over several years In parallel, wide field cameras are becoming available on large ground based telescopes. making it passible to sur- vey. from the ground, large nimibers of stars sinultane- ously. The aim of the present paper is to weight the rel ative hencfits and drawbacks of ground based and xpace surveys. by carrying out a comparative study of their oti ciency based on simple sinntlations. In particular, we in- vestigate whether a large dedicated ground based survey could be a competitive altemative to a high cost xpace miasion, or whether both approaches are complementary.

paragraph

image_4964.jpg

স্পিন-এর ব্যাধি নির্ভরতার উপর আমাদের অনুসন্ধান- সঞ্চয় প্রত্যাশার থেকে ভিন্ন অন্যান্য শাসনের জিআইএস। শক্তিশালী ব্যাধি ক্ষেত্রে সঞ্চয় সময় স্কেল ix স্পিন-বিশ্রাম সময় [5 r,~ Az?" যখন acemnilation দৈর্ঘ্যের সীল হল স্পিন-ডিফিউশন দৈর্ঘ্য £, = yDr, যেখানে D হল dif sion cocticient. একটি প্রদত্ত স্পিন হল কারেন্টের জন্য, উপমা এই শাসনের সাথে স্পিন ডিট উপর জমা ভবিষ্যদ্বাণী ফিউশন দৈর্ঘ্য {,[7. 19. 20} বা স্পিন-মিছিলের দৈর্ঘ্য স্কেল Lyo{27], যা নোংরা মধ্যে f এর সাথে মিলে যায় সীমা [5], এবং ভবিষ্যদ্বাণী করুন যে মাত্রা ix সমানুপাতিক টম এক্স টি-! এই উপমা এর প্রযোজ্যতা শক্তিশালী SO বিক্ষিপ্ত সীমা প্রতিষ্ঠিত নয়। তত্ত্ব তবে, এবং আমাদের সংখ্যাসূচক ফলাফলগুলি তা বোঝায় এটা সন্দেহজনক। সামঞ্জস্য কেবল পুনরায় দ্বারা অর্জন করা হয় না ঘূর্ণনের জন্য দুর্বল SO মিথস্ক্রিয়া অভিব্যক্তি স্থাপন করা শক্তিশালী SO মিথস্ক্রিয়া ফলাফল দ্বারা শিথিল সময় যে আর 7/7, 19, 20 এর সমানুপাতিক]।

Our findings on the disorder dependence of spin- accumulation differ from expectations based ou analo- gics to other regimes. In the case of strong disorder the accumulation time scale ix the spin-relaxation time [5 r,~ Az?" while the acemnilation length seale is the spin-diffusion length £, = yDr, where D is the dif sion coctticient. For a given spin Hall current, analogies with this regime predict accumulation on the spin dit fusion length {,[7. 19. 20} or the spin-procession length scale Lyo{27], which corresponds with f, in the dirty limit[5], and predict that the magnitude ix proportional tom x T-!. The applicability of this analogy in the strong SO scattering limit is not established. theoreti cally, however, and our numerical results smggest that it is doubtful. Consistency is not achieved by simply re- placing the weak SO interaction expression for the spin relaxation time by the strong SO interaction result that r.~ 7, which wonld imply that the spin accmnnlation is proportional to 7/7, 19, 20].

paragraph

image_4965.jpg

অসুস্থ পরীক্ষা

Ill EXPERIMENT

line

image_4965.jpg

আমরা এখন দেখাই যে উপরের তাত্ত্বিক ঘটনাটি- শক্তিশালী SO কাপলিং শাসন ix গঠিত SHE এর ogy modnlation ডোপড owr পরীক্ষামূলক তথ্য সঙ্গে তাঁবু GaAs/AlGaaAs 2DHG ডিভাইস। বাস্তবতা প্রদর্শন করতে আমরা তুলনা চ্যামেল প্রস্থ উপর SHE এর pendence পরিমাপ 1.5 জ্যাম চ্যানেল [4] এবং একটি নতুন ডি একটি 10 ​​gan চওড়া চ্যামেল সহ vice, lithographiely সংজ্ঞায়িত iu একই 2DHG সিস্টেম ¢ © 50 nm সহ। চিত্র 4(ক) এ আমরা এর সাথে পরিকল্পিতভাবে পরীক্ষামূলক সেটআপ দেখাই এলইডি কারেন্ট, ফি, ​​এ ক্লেট্রোহনুইনেসেন্স ড্রাইভিং

We now show that the above theoretical phenomenol- ogy of the SHE in strong SO coupling regime ix consis tent with owr experimental data in modnlation doped GaAs/AlGaaAs 2DHG devices. To demonstrate the inde pendence of the SHE on the chamel width we compare measurements in the 1.5 jam channel [4] and in a new de vice with a 10 gan wide chamel, lithographieally defined iu the same 2DHG system with ¢ © 50 nm. In Fig. 4(a) we show schematically the experimental setup with the LED current, fey, driving the clectrohnuinescence at

line

image_4965.jpg

ডুমুর 3: ম্যাট্রিক্স eleaients যা Eq তে প্রদর্শিত হয়। (5) একটি ফাংশন হিসাবে vf বিক্ষিপ্ত cabo al দ্বারা = 0 (a) und ava উপদলের (H/r}/Eip = 0.14 (b}. Ayy/Be = 0.3) এ এনার্জি ডিফারেন্স এবং £ = 44k,! উভয় প্যানেলে। (c) ইউকে স্পিন এর শিওমটিক শক্তিশালী SO কাপলিং ওগিউটে হুল uccuounlution. স্থানিক z-rompouent অফ স্পিন ঘনত্বের প্রোফাইল (0) Ave/Ep = 06, 04 (ঙ)। এবং 0.3 (0) ut (ifr) Er = 02।

FIG. 3: Matrix eleaients that appear in Eq. (5) as a function vf the scattering cabo al By = 0 (a) und ava faction of the enorgy dilference at (H/r}/Eip = 0.14 (b}. Ayy/Be = 0.3 and £ = 44k,! in both panel. (c) Sheomtic of Uke spin Hull uccuounlution in the strong SO coupling ogiute. Spatial profile of z-rompouent of spin densily lor (0) Ave/Ep = 06, 04 (e). and 0.3 (0) ut (ifr) Er = 02.

line

image_4.jpg

আমাদের নমুনায় 53টি গ্যালাক্সি সম্পর্কে প্রাথমিক তথ্য GC সহ সারণি 1 এ দেওয়া হয়েছে নীচে আলোচনা করা সিস্টেম তথ্য.

Basic data about the 53 galaxies in our sample are given in Table 1, along with GC system information as discussed below.

line

image_5021.jpg

ডুমুর 1: একটি বাইপোথেটিকাল ফ্র্যাকচার পরীক্ষার স্কেচ ar একটি ফাটল মঞ্জুরি সীমাবদ্ধ Lo dewlop ia একটি ixpteupic lision. লে সিথ সব কোণ @ হচ্ছে stutintically equivaleot.Ou the elt. tbe [3টি ডিজাকোসিওয়াল এক্সপেরিমেন্ট ix দেখানো হয়েছে। যেখানে প্রসার্য অ্যাসিস বরাবর 2 এবং একটি cincalur গহ্বর jn io Uke ay সমতল, অন উহে ডান. রাইতে বৃত্তাকার গহ্বরের একটি বিবর্ধিত সংস্করণ প্লেন দেখানো হয়,

FIG. 1: Sketch of a bypothetical fracture experiments ar ranged to allow a crack Lo dewlop ia an ixpteupic lision. Le sith all angles @ being stutintically equivaleot.Ou the elt. tbe [ull three dizacosioual experiment ix shown. where the tensile assis along 2 and a cincalur cavity jn io Uke ay plane, On Uhe righl. a magnilied version of the circulur cavity in the ry plane is shown,

line

image_5024.jpg

একটি ট্রাউসলেশনলি বিশৃঙ্খলা অবস্থায়, 5(h) ক্রমানুসারে হয় এবং বৃহৎ & এর জন্য একতাকে ক্ষয় করে। জন্য দীর্ঘ পরিসরের পর্যায়ক্রমিক সিস্টেম, S(B) পারস্পরিক জালি ভেক্টরগুলিতে তীক্ষ্ণ ব্র্যাগ শিখর দেখায়, যখন qnasi-লং-রেঞ্জ অর্ডারের জন্য শিখরগুলিতে পাওয়ার-আইন উইংস থাকে। যদিও এটা কঠিন ঠিক কখন tne পিকগুলি সসীম কুঁজগুলিকে প্রতিস্থাপন করবে যা duc থেকে স্বল্প-পরিসরে বিদ্যমান তরল অবস্থায় অনুবাদমূলক ক্রম।

In a trauslationally disordered state, 5(h) is of order onc and decays to unity for large &. For long-ranged periodic systems, S(B) shows sharp Bragg peaks at the reciprocal lattice vectors, while for qnasi-long-range order the peaks have power-law wings. It is however difficnlt to exactly determine when tne peaks replace the finite humps that exist duc to short-range translational ordering in the liquid state.

line

image_5052.jpg

দুটি ফ্রিকোয়েন্সির অনুপাত। মান j3 — 1 একটি গোলাকার ফাঁদের সাথে মিলে যায়। কোয়ার্টিক টার্ম দেয় আন্তঃসম্পর্কের শক্তি এবং আমরা দেরীতে প্ররোচিত করি প্যারামিটারের সুবিধা

is the ratio of the two frequencies. The value j3 — 1 corresponds to a spherical trap. The quartic term gives che strength of the interaetions and we inteaduce for late convenience the parameter

line

image_5052.jpg

যেখানে এবং কনডেনসেট ওয়েভ ফাংশন, NV হল সংখ্যা- ঘনীভূত পরমাণুর তার, এবং a, = A/mm, 4 অনুপ্রস্থ এবং দ্রাঘিমাংশে অসিলেটরের দৈর্ঘ্য- দিনাল দিকনির্দেশ। তরঙ্গ ফাংশন nomualisation cond tion পড়ে।

where & is the condensate wave function, NV is the num- her of atoms in the condensate, and a, = A/mm, 4 are the oscillator lengths in the transverse and longitn- dinal directions. The wave function nomualisation cond tion reads.

line

image_5070.jpg

AVTA এর নির্ভুলতা পরীক্ষা করার জন্য, আমরা একটি মিমিবারও করেছি প্রতিটি পাশে 13-16টি অ্যাসিলেটর সহ cnbes-এর সিমুলেশনগুলি, এবং একটি মসৃণ করা হয়েছে এই সিস্টেমগুলির জন্য প্রাপ্ত রাজ্যগুলির ঘনত্বের গড়,

In order to check the accuracy of the AVTA, we also performed a mmiber of simulations on cnbes with 13-16 ascillators on each side, and took a smoothed average of the density of states obtained for these systems,

line

image_5093.jpg

ট্রানজিশন ন্যাগনেটিক ক্ষেত্রগুলি এমন একটি দৃশ্যকে অস্বীকার করে বলে মনে হয়৷ দ 5 K-তে ThAInOs-এ niagnetic-ক্ষেত্র-প্ররোচিত P ফ্লপ ঘটে aroimd 8 T. যেখানে দ্বিতীয় অসঙ্গতি পরিলক্ষিত হয় চিত্র 8(b) এ nnagnetization বক্ররেখা। বরাবর মেরুকরণ c অক্ষ 2 T থেকে 8 T পর্যন্ত টিকে থাকে, যেখানে Mu-স্পিন মড্যুলেশন ভেক্টর ot পরিবর্তনের সাথে আনলক হয়ে যায় হাই অধিকন্তু, F | তে quje-মান ¢ ফেজ ইন 5.8 T তাপমাত্রা-নির্ভর। নিচে 10 Kas দেখানো হয়েছে iu চিত্র 2(ক)। এটাও উল্লেখযোগ্য যে antiferromagnetic Ising-এর অ্যালিগুমেন্ট Mn সাইটগুলিতে +6 বরাবর স্পিন করে (0 লাভ 1) ¢ অক্ষে স্বাভাবিক আয়নার প্রতিফলন ভাঙে না দুটি সন্নিহিত Mn() দ্বিখণ্ডিত করছে। প্লেন এবং এটা একা ধার ¢ অক্ষ বরাবর P উৎপন্ন করতে পারে না। একটি ভিন্ন ব্যাখ্যা- সামঞ্জস্যপূর্ণ-অপ্রত্যাশিত লক থেকে জাতি: ing মেকানিজম প্রস্তাব করা হয়েছে।" আরও জটিল হেলিকাল অর্ডারের মতো স্পিন কনফিগারেশন P তৈরি করতে পারে ¢ অক্ষ বরাবর আসলে, একটি নিউট্রন গবেষণা রিপোর্ট করেছে যে P এর চৌম্বকীয় কাঠামো || ¢ ফেজ নয় একটি সাধারণ সাইনোসয়েডাল টাইপ বা এউ আইসিং টাইপের।* একটি fll পিন করার জন্য স্পিন-কাঠামো নির্ধারণের প্রয়োজন হবে চৌম্বকীয় ফেরো ইলেকট্রিসিটির উৎপত্তির নিচে।

transition."* However, the present x-ray study in high nnagnetic fields seems to coutradict such a scenario. The niagnetic-field-induced P flop in ThAInOs at 5 K occurs aroimd 8 T. where the second anomaly is observed in the nnagnetization curve in Fig. 8(b). Polarization along the c axis subsists above 2 T up to 8 T, where the Mu-spin modulation vector becomes unlocked with the change ot Hy. Furthermore, the quje-value in the F | ¢ phase in 5.8 T is temperature-dependent. down to 10 Kas shown iu Fig. 2(a). It is also noteworthy that antiferromagnetic aligument of Ising spins along +6 at Mn sites with (0 gain 1) does not break mirror reflections normal to the ¢ axis bisecting two adjacent Mn(). planes. and lence it alone cannot produce the P along the ¢ axis. A ditferent expla- nation from the commensurate-incommiensurate oF lock: ing mechanism has been proposed." More complicated spin configurations like helical ordering might produce P along the ¢ axis. In fact, a neutron study has reported that the magnetic structire in the P || ¢ phase is not of a simple sinusoidal type nor of au Ising type.* A fll spin-structure determination would be necessary to pin down the origin of magnetic ferroelectricity.

paragraph

image_5093.jpg

Hy, 2 T-এ বৃদ্ধির সাথে, & = 4.284 এ দুটি শিখর 4.424 অদৃশ্য হয়ে যায় এবং অবশিষ্ট শিখর & = 4.569 এ প্রশস্ত হয়। দুর্বল ক্ষেত্রগুলিতে শিখর & = 4.284 অত:পর (0. 4+ ঘিয়া। I} এর কারণে সম্ভব নয় কিন্তু হতে পারে দুই ধরনের প্রাক্তনের মধ্যে কিছু হস্তক্ষেপের জন্য দায়ী Mn এবং Th মুহূর্ত সম্পর্কিত কঠোরতা পরিবর্তন করুন, যেমন যেমন (0. 4+ 291 — 2qniq। 1}। একইসাথে এক ধারালো k = 4.938 এবং at এ পিক এবং একটি বিস্তৃত পিল প্রদর্শিত হয় fs ~ 4.89, যথাক্রমে। প্রাক্তন দায়ী করা যেতে পারে gr, = 1/8 সহ Tb-noment মড্যুলেশন। পরের থেকে নতুন শিখরটি ¢ = 2gnin ~ 0.56 এর মতো প্রায় অর্ধেক প্রশস্ত৷ শিখর এবং এটি হঠাৎ পরিবর্তনের সাথে প্রদর্শিত হয় montent মডুলেশন ভেক্টর, আমরা এটি জালিতে বরাদ্দ করতে পারি 2grn—কিন সহ মড্যুলেশন। এক্স-রে প্রটিল হয়ে যায় 8 T এর উপরে বেশ সহজ। কেউ দুটি তীক্ষ্ণ শিখর পর্যবেক্ষণ করতে পারে k = 4.50 এবং 4.25 এর সামঞ্জস্যপূর্ণ অবস্থানে। দ শক্তিশালী qe = 1/2 শিখর এবং। দুর্বল g = 1/4 পিক হওয়া উচিত 2gyjq এবং quia-এর সাথে বিনিময় কঠোরতার জন্য দায়ী। ফে পর্যায়ক্রমে চিত্র 3(গ) এ। জালি মড্যুলেশন ভেক্টর 4 হাই এর একটি ফাংশন হিসাবে প্লট করা হয়েছে, উপরে উল্লিখিত dis কনটিমেশন পরিবর্তনগুলি চৌম্বকীয় অ্যানোনি-এর সাথে ভালভাবে মিলে যায় চৌম্বকীয়করণ বক্ররেখার চারপাশে 2 T এবং 5 Tin অবস্থিত। দ 5 এ চুম্বকীয়করণ বক্ররেখার মেটাম্যাগনেটিক অসঙ্গতি T এর সাথে H এর সাথে মিল রয়েছে, প্ররোচিত P ফ্লপ কুঠার সাথে সাথে gxiq = 1/4 এর সাথে সামঞ্জস্যপূর্ণ লকিং। অ্যানাগনেটিক 2T-এ momaly modv-এ পরিবর্তনের সাথে থাকে Th স্পিন মোমেন্টের lation ভেক্টর {ওপেন স্কগ্রেস)। এই স্পষ্টভাবে দেখায় যে Mu স্পিন মড্যুলেশনও প্রভাবিত হয় গ্রিস মান পরিবর্তন দ্বারা, সম্ভবত smrple হতে পারে a এর অনুপাত)। a1 থেকে, লঙ্ঘন করা হয়।

With increasing Hy, to 2 T, two peaks at & = 4.284 and 4.424 disappear and the renmaining peak at & = 4.569 becomes broad. The peak at & = 4.284 in weaker fields is hence not likely due to (0. 4+ ghia. I}. but may be ascribed to some interference between two kinds of ex- change striction related to Mn and Th moments, such as (0. 4+ 291 — 2qniq. 1}. Simultanconsly one sharp peak and one broad peal appear at k = 4.938 and at fs ~ 4.89, respectively. The former can be ascribed to the Tb-noment modulation with gr, = 1/8. Since the latter new peak is about half as broad as the ¢ = 2gnin ~ 0.56 peak and it suddenly appears with the change im Tb- montent modulation vector, we can assign it to lattice modulation with 2grn— qin. The X-ray pratile becomes quite simple above 8 T. One can observe two sharp peaks at commensurate positions of k = 4.50 and 4.25. The strong qe = 1/2 peak and. weak g = 1/4 peak should be ascribed to the exchange striction with 2gyjq and quia. Fe spectively. In Fig. 3(c). the lattice modulation vector 4 is plotted as a function of Hy, The above-mentioned dis contiimions changes correspond well to magnetic anoni- lies around 2 T and 5 Tin the magnetization curve. The metamiagnetic anomaly of the magnetization curve at 5 T corresponds to the H, induced P flop ax well as to the commensurate locking to gxiq = 1/4. The anagnetic momaly at 2T is accompanied by a change in modv- lation vector of Th spin moments {open scgrares). This clearly shows that Mu spin modulation is also affected by the change of gris value, perhaps becanse the smrple ratio of a). to a1, is violated.

paragraph

image_5093.jpg

© Sce. lor eeumple, BM. ফিচিগ। জে. ফিজ। D: Appl. ফিজ। $8। R133 (2008)। 2P কারণ। 1. যান। উঃ শিনটুনি। কে. ইশিয়াউক। 1 আরিয়া। এবং Y, Tokura, Nutuce 426. 5 (2008) ST. যান। টি. কিমারা, জি. আইন। খ্রি. রারাইনুজ। এবং ¥। 'তোকুরা। ফিজ। রেভ. ফরাসী লেট. 92. 257201 (2004) 4 AML Kadomtoeva, Ya. F. Popey. জি পি এল ভোরোবিভ। কেএল কুনিলভ, এপি পিউতুকভ, ভি ইয়া। ইভানভ। এ. এ. মালিস, এবং এ. এমএল বলবাশো। পিভনা জেএইচ, ব্লেপ, থর, ফিজ, 81, 22 (2005) [জেইটি লেটার্স 84. 19 (2005) “নূহ, §, প্রতিশ্রুত। জে নাগুইয়া। এওডি এইচ কুয়াহান, 4. আবেদন ফিজ। 97. 10C108 (2008)। *টি কিমনিয়া, জি. লয়েস। টি. গোটো, ¥। তোকুরা। এবং এ.পি. রানিনেজ। ফিজ। রেভ. ফরাসী বি 7 , 228426 (2008) 7 কিমুরা, §। ইসবিলার। এইচ. শিনলানি। টি. হাঁপানি, কেটি। 'এটা সব। কে. ইনবিজালে। aod Y. Tou. ফিজ। রেভ. ফরাসী ৮ ৬৮। 'aGoansert) (2003) * আর. কুজিওতে। A. Yoshizuwa, H. Shioland, T. Kimura. aud

© Sce. lor eeumple, BM. Fichig. J. Phys. D: Appl. Phys. $8. R133 (2008). 2P Rizauna. 1. Goto. A. Shintuni. K. Ishiauk. 1 Aria. and Y, Tokura, Nutuce 426. 5 (2008) ST. Goto. T. Kimara, G. Laws. A.D. Rarainuz. and ¥. ‘Tokura. Phys. Rev. Lett. 92. 257201 (2004) 4 AML Kadomtoeva, Ya. F. Popey. G. PL Vorobiv. KL Kunilov, A. P. Pyutukow, V. Ya. Ivanov. A. A. Malis, and A. ML Balbashow. Piv'ana Zh, Bleyp, Toor, Fiz, 81, 22 (2005) [JET Letters 84. 19 (2005) “Nowa, §, Nakaraura. J. Naguyuia. aod H. Kuwahan, 4. Appl. Phys. 97. 10C108 (2008). *T Kimnea, G. Lawes. T. Goto, ¥. Tokura. and A. P. Raniinez. Phys. Rev. B 7, 228426 (2008) 7 Kimura, §. Isbilara. H. Shinlani. T. Asma, KT. ‘Todohashi. K. Inbizale. aod Y. Tou. Phys. Rev. 8 68. ‘aGoansert) (2003) * R. Kujiowte. A. Yoshizuwa, H. Shioland, T. Kimura. aud

paragraph

image_5097.jpg

ইমেজ উপস্থাপনা সঙ্গে, ইলেকট্রন-গর্ত মিথস্ক্রিয়া সম্ভাবনার মূল্যায়ন থ্রো অবদানের অন্তর্ভুক্তি প্রয়োজন: সরাসরি ক্লেট্রন-হোল কুলম্ব মিথস্ক্রিয়া, ছিদ্র এবং ক্লেট্রোর চিত্রের মধ্যে মিথস্ক্রিয়া এবং ইলেক্ট্রনের মধ্যে একটি

With the image representation, the cvaluation of the electron-hole interaction potential reqnires the inclusion of throe contributions: the direct clectron-hole Coulomb interaction, the interaction between the hole and the clectrou's images, and the one between the electron

line

image_5125.jpg

এখানে u হল প্রশস্ততা এবং সমষ্টি পুঁচকে- tors Qi = bi/3, Qa = by/3, এবং Qs = (bi + bo)/’, ওয়াইলোরে পারস্পরিক জালি ভেক্টরগুলি দ্বারা দেওয়া হয় 25(1/¥8,1) এবং = 2=(1/¥3,—L) দ্বারা। উপরের পারমাণবিক স্থানচ্যুতিও জালিটিকে তিনটি স্বতন্ত্রে বিভক্ত করে- dent sublatices, যেখানে এই sublatices এর একটি ডক্স ot কোনো yg জন্য displacenients experionce. আমরা নির্ধারণ করব মোট শক্তিকে ছোট করে সামগ্রিক ফেজ ফ্যাক্টর y। এটা দেখা যাবে যে স্থানচ্যুতির মাত্রা Ey দ্বারা প্রদত্ত। (2) y এর উপর নির্ভর করবে না। এভাবে শ্রেণী- সিস্টেমের tic eucrgy please উপর নির্ভর করবে না থিক্স মডেল সিস্টেমের জন্য CDW এবং আমাদের সমস্যা ix শক্তিকে অ্যানিমাইজ করে এমন ফেজ খোঁজার জন্য হ্রাস করা হয়েছে পরিবাহী ব্যান্ডের। এক্সভস্টাল পোটেন প্রসারিত করা- Ey দ্বারা প্রদত্ত dR-এ প্রথম ক্রম থেকে tial. (2) বাড়ে বিরক্তি

Here u is the amplitude and the sum rims over the wee- tors Qi = bi/3, Qa = by/3, and Qs = (bi + bo)/’, wylore the reciprocal lattice vectors are given by By 25(1/¥8,1) and by = 2=(1/¥3,—L). The above atomic displacements also splits the lattice into three indepen- dent sublattices, where one of these sublattices docs ot experionce displacenients for any yg. We will deterine the overall phase factor y by mininsizing the total energy. It ean be seen that the magnitude of the displacements given by Ey. (2) will not depend on y. Thus the clas- tic eucrgy of the system will not depend on the pluase of the CDW for thix model system and our problem ix reduced to finding the phase that aninimizes the energy of the conduction band. Expanding the exvstal poten- tial to first order in dR given by Ey. (2) leads to the perturbation

paragraph

image_5125.jpg

পরিমাপ করা জ্যামিতিক গঠন ফ্যাক্টর সংবেদনশীল ছিল বিকৃতির সামগ্রিক পর্যায় y। এই অনুসরণ কাজ, Es symmetey cor থাকার পারমাণবিক স্থানচ্যুতি। 2H-TMD-তে ট্রিপল পিরিয়ড GDW-তে সাড়া দিচ্ছে দ্বারা দেওয়া হয়

measured geometric structure factors was insensitive to the overall phase y of the distortions. Following this work, the atomic displacements having Es symmetey cor. responding to the triple period GDW in the 2H-TMDs are given by

line

image_5197.jpg

এখানে, 745 হল t-th এবং j-th-এর মধ্যে দূরত্ব monomer এবং f, i-ম মনোমারের বন্ধন কোণ। পরামিতি @ = 20 এবং ro = 1 (উভয়টিতে প্রকাশ করা হয়েছে এডিমেনশনাল আরবিট্রারি মিটস) হারের শক্তি ঠিক করে- মনিক বল এবং উপসর্গের মধ্যে ভারসাম্য দূরত্ব nent monomers (যা, প্রকৃত প্রোটিনে, অর্ডারে রয়েছে কয়েক A)। একটি মান নিশ্চিত করতে নির্বাচিত একটি ix এর মান

Here, 745 is the distance between the t-th and the j-th monomer and f, is the bond angle at the i-th monomer. The parameters @ = 20 and ro = 1 (both expressed in adimensional arbitrary mits) fix the strength of the har- monic force and the equilibrims distance between subse- nent monomers (which, in real proteins, is on the order of a few A). The value of a ix chosen to ensure a value

line

image_5211.jpg

যেহেতু আমরা সীমিত সিস্টেমে আগ্রহী, তাই আমরা Eq.(19} কে শর্ত হিসাবে বিবেচনা করি 2 এবং R এর পরিপ্রেক্ষিতে সমালোচনামূলক আকার যা নাও হতে পারে, ফেজ-লকড মো- রাখার জন্য এক্সকোড করা যেতে পারে। tion যদি প্যাকমেকারের ফ্রিকোয়েন্সি অড দিয়ে কাপলিং শক্তি A দেওয়া হয়, তা হল একটি Cayleytroc-এ যথেষ্ট ছোট 7 এবং R syuchronization সম্ভব, গুণমানে- একটি resnlt সহ টাইভ চুক্তি, সম্প্রতি রাসলার অসিলেটরগুলির একটি ক্যাসম্বলের জন্য প্রাপ্ত একটি Cayley-trec [11]. রাসলার অসিলেটর যা পৃথকভাবে এমনকি বিশৃঙ্খল সিস্টেম, এছাড়াও অ্যাপ- একটি Cayloy-ট্রিতে proach # সিঙ্ক্রোনাইজড অবস্থা যদি aud R যথেষ্ট ছোট হয়। আমরা পারি যেকোন ডাইমেনশন @ এর জন্য এখন পর্যন্ত প্রাপ্ত সমস্ত রেসনিটকে Qnalitatively প্রসারিত করুন, যখন সিস্টেম (1) হয়

Since we are interested in finite systems, we also consider Eq.(19} as a condition on the critical size in terms of 2 and R which may not, be execoded for keeping phase-locked mo- tion if the paccmaker’s frequency wy aud the coupling strength A are given, The fact that for sufficiently small 7 and R syuchronization on a Cayley- troc is possible, is in qualite- tive agreement, with a resnlt, recently obtained for an casomble of Rassler oscillators on a Cayley-trec [11]. Rassler oscillators that, are individually even chaotic systems, also ap- proach # synchronized state on a Cayloy-tree if aud R are sufficiently small. We can extend qnalitatively all the resnits so far obtained for any dimension @, when system (1) is

line

image_5253.jpg

বর্গাকার বন্ধনীতে পরিমাণ হল 1 যখন

The quantity in the square bracket is 1 when

line

image_5253.jpg

অতএব. তুষারপাত আকার বন্টন হিসাবে আচরণ করে দয়া করে) ক্যারি

Therefore. the avalanche size distribution behaves as Pls) cari

line

image_5253.jpg

নোট করুন যে &, আপডেট করার সময় é প্লাস 1 এর সাথে সর্বনিম্ন ফিটনেস মান সহ শীর্ষবিন্দুর ডিগ্রী, যা এর সাথে ঘটে সম্ভাবনা f,,-;। এইভাবে সীমা 3 9¢

Note that &, is the degree of the vertex with the ininimum fitness value at updating time é plus 1, which occurs with the probability f,,-;. Thus in the limit t 3 9¢

line

image_5272.jpg

এই ঘটনার অনেক উদাহরণ আছে। সুতরাং, অপ্রত্যাশিত মানুষের মধ্যে- পেরোভস্কাইট স্টেনচার সহ গ্যানাইটের চৌম্বকীয় ক্রম স্তরযুক্ত ধরণের (A-টাইপ অর্ডারিং - ফেরোম্যাগনেটিক প্ল্যাঙ্কগুলি অ্যান্টিফেরোম্যাগনেটিকভাবে স্ট্যাক করা হয়েছে) [26] আরও আকর্ষণীয় KCuF'-এর উদাহরণ: এই কার্যত ঘন স্ফটিকের মধ্যে একটি অরবিটাল অর্ডারিংয়ের কারণে (হোল অরবিটাল 2 এর পরিবর্তন? - <? এবং y* — 2) চৌম্বকীয় বৈশিষ্ট্যগুলি হল একটি আধা-একমাত্রিক অ্যান্টিফেরোম্যাগনেট |27, 10, 1]। কিউবিক জালি থাকা সত্ত্বেও, এই উপাদানটি সেরা এক-মাত্রিক antiferromagnets

There are many examples of this phenomenon. Thus, in undeped man- ganites with perovskite stencture the magnetic ordering is of layered type (A-type ordering — ferromagnetic plancs stacked antiferromagnetically) [26] Even more striking is the example of KCuF': in this practically cubic crystal due to an orbital ordering (alternation of hole orbitals 2? - <? and y* — 2) magnetic properties are those of a quasi-one-dimensional antiferromagnet |27, 10, 1]. Despite cubic lattice, this material is oue of the best one-dimensional antiferromagnets.

line

image_5272.jpg

এই প্রভাবের ব্যাখ্যা, বর্তমানে সম্পূর্ণরূপে অস্পষ্ট। একটাই সম্ভাবনা যাতে চৌম্বক ক্রম প্রত্যক্ষ অবদান থাকতে পারে (স্পিন-অরবিটের মাধ্যমে। যুগল বা বিভিন্ন স্ক্যাটারিং chanucls এর ইন্টারফোরেন্সের মাধ্যমে) সিগুয়ালে যা একটি 0.0 এর জন্য দায়ী ছিল। এই সম্ভাবনা বাস্তবায়িত হতে পারে কিনা অনুশীলন, একটি খোলা প্রশ্ন।

explanation of this effect, is completely unclear at present. One possibility is that there may be a direct contribution of magnetic ordering (via spin-orbit. coupling or via interforence of different scattering chanucls) to the sigual which was attributed to an 0.0. Whether this possibility may be realised in practice, is an open question.

line

image_5272.jpg

3 অরবিটাল বা কক্ষপথের কারণে মাত্রা হ্রাস dering

3 Reduced dimensionality due to orbital or- dering

line

image_5273.jpg

IMT এর সাথে বেশিরভাগ TM সিস্টেমে শক্তির ফাঁক £, যা খোলে অনুপ্রবেশকারী, ফাসো সংশ্লিষ্ট T এর চেয়ে অনেক বড়। এইভাবে ¢.g. মধ্যে V203 এবং VO2 Ey ~ 0.5-0.6cV, যেখানে Z, যথাক্রমে 150K এবং 370K: FosO এ, Ey ~ 0.30V এবং F, = 119K, ete, এই বড় অসঙ্গতি হল au ব্যতিক্রম নয় বরং এই শ্রেণীর যৌগগুলিতে IMT-এর জন্য একটি rnle। 'এই পরিস্থিতির শক্তিশালী বিপরীতে যেমন সুপারকন্ডাক্টরগুলিতে বা এর সাথে সিস্টেমে CDW বা SDW, যেখানে onc সাধারণত ক্রম ব্যবধানের মান থাকে বিসিএস সুপারকন্ডনেটরগুলির জন্য তাত্ত্বিকগুলি, 24/7, = 3.5, এই ধরনের ভ্যালিওস আমরা Peierls ট্রানজিশনের জন্যও আশা করা উচিত (যা আসলে বেশ কয়েকটি ক্ষেত্রে হয়

In most of the TM systems with IMT the energy gap £, which opens in the insnlating, phaso is much larger than the corresponding T,. Thus ¢.g. in V203 and in VO2 Ey is ~ 0.5-0.6cV, whereas Z, is respectively 150K and 370K: in FosO, Ey ~ 0.30V and F, = 119K, ete, This large discrepancy is not au exception but rather a rnle for IMT in this class of compounds. ‘This is in strong contrast to the situation e.g. in superconductors or in systems with CDW or SDW, where onc typically has the valuos of the gap of the order of the theoretical ones for BCS supercondnetors, 24/7, = 3.5, Such valios we should expect also for Peierls transitions (which is actually the case in several

line

image_527.jpg

(1) J. Dubiuski এবং R. G. Carlberg. অ্যাস্ট্রোফিস। জে. 378:496, 1991।

(1) J. Dubiuski and R. G. Carlberg. Astrophys. J. 378:496, 1991.

line

image_533.jpg

r(>) এবং g{2) এ mncertainities প্রশমিত করা যেতে পারে মহাজাগতিক মডেলের জন্য একটি পূর্ব ধরে নিয়ে, কিন্তু এ একই সময়ে আমরা বিষয়টি পরিমাপ করার ক্ষমতা হারিয়ে ফেলি পাওয়ার স্পেকট্রাম মডেল-স্বাধীনভাবে। যাইহোক, যেহেতু casmnological inforniation niatter শক্তিতে এনকোড করা হয় r(>) ছাড়াও একাধিক চ্যানেলের মাধ্যমে বর্ণালী এবং g(2), মহাজাগতিক পরামিতি থেকে অনুমান করা যেতে পারে পুনর্গঠিত ব্যাপার পাওয়ার স্পেকট্রাম পাশাপাশি. এই পছন্দের জন্য একটি স্ব-সংগতি পরীক্ষা প্রদান করবে পরামিতি

The mncertainties in r(>) and g{2) can be mitigated by assuming a prior for the cosmological model, but at the same time we lose the ability to measure the matter power spectram model-independently. However, since casmnological inforniation is encoded in the niatter power spectrum through multiple channels in addition to r(>) and g(2), cosmological parameters can be estimated from the reconstructed matter power spectrum as well. This will provide a self-consistency check for the choice of the parameters.

line

image_533.jpg

আমরা এখন বড় মাপের বৈশিষ্ট্যের আলোচনায় ছিঁড়েছি। বর্তমান গ্যালাক্সি সার্ভে ক্যামোট পরিমাপ করতে ব্যবহার করা হয় k = 0.024 Mpc" এর চেয়ে বড় স্কেলে পাওয়ার স্পেকট্রাম তাদের সীমিত জরিপের পরিমাণের কারণে। LSST, উপর অন্য হাত তরঙ্গ দিয়ে দাঁড়িপাল্লা তদন্ত করতে সক্ষম হবে bers as sinall as many thonsandths Ape"! এ বর্ধিত স্যাম্পল ভ্যারিয়েন্স ক্রোরের খরচ। এক হতে পারে ম্যাটার পাওয়ার স্পেকট্রামকে কয়েকটি রেডশিটে পরিমাপ করুন LSST এর সাথে বিন উদাহরণস্বরূপ, চিত্র 7 যে পরামর্শ দেয় 2 = 0 থেকে 28 পর্যন্ত £ ecpial-ভলিউম বিন আমাদের সক্রিয় করবে ম্যাটার পাওয়ার স্পেকট্রামকে প্রায় 10% পরিমাপ করতে aromd & = 0.01 AMpe"! কৌণিক স্কেল যা এই ফিটাইম প্রকল্পগুলি কৌণিক-ডায়ামিক্টারের উপর নির্ভর করে প্রতিটি রেডশিফ্ট শেলের দূরত্ব, একজনকে নির্ধারণ করতে সক্ষম করে anenlar-ব্যাস দূরত্ব.

We now torn to a discussion of the large-scale feature. Current galaxy surveys camot be used to measure the power spectrum on scales larger than k = 0.024 Mpc” due to their limited survey volime. The LSST, on the other hand. will be able to probe scales with wavenunt bers as sinall as several thonsandths Ape"! At the expense of increased sample variance crror. one may measure the matter power spectrum in several redshitt bins with the LSST. For example, Fig. 7 suggests that £ ecpial-volume bins from 2 = 0 to 28 will enable us to measure the matter power spectrum to roughly 10% aromd & = 0.01 AMpe"! The angular scale to which this featime projects depends on the angular-diamicter distance to each redshift shell, enabling one to determine the anenlar-diameter distance.

paragraph

image_533.jpg

যাইহোক, এমনকি এই বিস্তৃত বৈশিষ্ট্য শক্তিশালী হতে পারে দূরত্ব নির্ধারণ এসইও এবং আইজেনস্টাইন (2003} খুঁজুন যে কৌণিক-ব্যাস দূরত্ব নির্ধারণ wxing বড় আকারের বৈশিষ্ট্যটিতে 2 থেকে 8 টাইমেক্স বড় ত্রুটি রয়েছে। এইভাবে, যদিও তাদের সীমাবদ্ধ ক্ষমতার অধীনস্থ। বড় সীল বৈশিষ্ট্য একটি usclul স্বাধীন গাল প্রস্তাব ব্যারিওনিক দোলন থেকে দূরত্ব নির্ধারণের উপর।

However, even this broad feature can lead to powerful distance determinations. Seo & Eisenstein (2003} find that the angular-diameter distance determinations wxing the large-scale feature have 2 to 8 timex larger errors. Thus, though subdominant in their constraining power. the large seale feature offers a usclul independent cheek on distance determination from the baryonic oscillations.

line

image_5351.jpg

মজার ব্যাপার হল, পিকের আপেক্ষিক উচ্চতা প্রায় 1047 সেমি” তাপমাত্রার সাথে বৃদ্ধি পায়। এই শিখর পারে এখনো শনাক্ত করা যায়নি, তবে এর বিস্তৃত আকার ইঙ্গিত করে এটা conld সম্ভবত ট্রম সলিড স্টেট ফোননগুলির উৎপত্তি। আমরা ইতিমধ্যে ni তে carlicr পরীক্ষায় এই শিখর সনাক্ত করা হয়েছে ট্রোজেনেটেড কার্বন ন্যানোটিউব [১৪]। অন্যান্য কিছু শিখর a চিত্র 4 এ তীর দ্বারা নির্দেশিত অমেধ্য কারণে হতে পারে. পরিবেষ্টিত বাতাসে Nz-এর প্রসারিত কম্পন সহজ হতে পারে প্রায় 2325 এম এ তীক্ষ্ণ শিখর? [১৫]

Interestingly, the relative height of the peak at about 1047 cm” increases with temperature. This peak could not yet be identified, but its broad shape indicates that it conld probably originate trom solid state phonons. We already detected this peak in carlicr experiments on ni trogenated carbon nanotubes [14]. Some other peaks a indicated by arrows in Fig. 4 might be due to impurities. Stretch vibrations of Nz in the ambient air might eanse the sharp peak at about 2325 em? [15]

line

image_5351.jpg

আমরা চিত্র 3 এ উল্লেখ করেছি যে ন্যানোটিউব বৃদ্ধি পায়নি হাইড্রাকার প্রবর্তনের পরপরই শুরু হয়- বোন গ্যাস এইচএন চুল্লি, কিন্তু যে কিছু কার্বোরাইজড স্প্যাট দ্রুত ন্যানোটিউব বৃদ্ধির আগে উপস্থিত হয়। এই পরামর্শ- ইঙ্গিত করে যে একটি নির্দিষ্ট পরিমাণ কার্বন নিস্ট দ্রবীভূত হবে ন্যানোটিউবের আগে কণার মধ্য দিয়ে প্রবেশ করুন এবং ডিটফিউজ করুন ভিড় শুরু হতে পারে।

We noted in Fig. 3 that the nanotube growth did not begin immediately after the introduction of the hydracar- bon gas hn the reactor, but that some carborized spats appear before the rapid nanotube growth. This sug- gests that a certain quantity of carbon nist be dissolved into and ditfuse through the particle before the nanotube crowth can start.

line

image_5392.jpg

তথ্যসূত্র

References

line

image_5392.jpg

উপসংহার

Conclusion

line

image_5410.jpg

সেলেন্টশনে লেভেলারদের ঘনত্ব সাধারণত অপ্রত্যাশিতভাবে কম হয় যে, ধাতব আয়নগুলির, এবং লেভেলারগুলি mnch কম ঘনত্বে জমার মধ্যে শোষিত হয়। এটি অসম্ভাব্য করে তোলে। অণু শক্তিশালী বন্ধন থেকে তাদের প্রভাব ফলাফল পৃষ্ঠ এটি তামা এবং জৈব অণুর ab énitio গণনা দ্বারা বহন করা হয়, যা দেখান যে ফিনাইল রিংগুলি সাধারণত তামার পৃষ্ঠে দুর্বলভাবে শারীরবৃত্তীয় হয়, কিন্তু একক পরমাণু বা আয়ন দৃঢ়ভাবে শিকারী হয়. এটি ধাতব পরমাণু/আয়ন কক্ষপথের কারণে উদ্ভূত হয় ফিনাইল রাজ্যের সাথে ডিলোকালাইজিং এবং হাইব্রিডাইজ করার মাধ্যমে তাদের শক্তি কমাতে সক্ষম ধাতব পৃষ্ঠের অবস্থাগুলি ইতিমধ্যেই স্থানান্তরিত করা হয়েছে এবং আরও বেশি শক্তি অর্জন করতে পারে না সংকরকরণ [১৩]

The concentration of levellers in selntion is typically a few orders of inagnitude lower that, of the metal ions, and the levellers are absorbed into the deposit in mnch lower concentration. This makes it unlikely that. their offoct results from strong bonding of molecules to the surface. This is borne out by ab énitio calculation of copper and organic molecules, which show that phenyl rings are typically only weakly physisorbed to the surface of the copper, but are strongly hound to single atoms or ions. This arises becanse the metal atom/ion orbitals are able to lower their energy by delocalizing and hybridising with the phenyl states, however the metal surface states are already delocalized, and cannot gain much energy hy further hybridisation. [13]

line

image_5410.jpg

এই কাগজে আমরা এটির উপর ভিত্তি করে একটি মাইক্রোস্কোপিক ছবি অগ্রসর করি যা একটি সমতলকরণ প্রদর্শন করে প্রভাব, বিভাজন সীমিত বৃদ্ধিতে। প্রক্রিয়াটি ব্লক করা থেকে আলাদা - আমরা অনুমান করি যে সুগন্ধি অণুগুলি ইনটাল আয়নগুলির সাথে বাধা দেয় এবং ক্রমবর্ধমান আমানত থেকে তাদের বিমূর্ত করে এই সহজ প্রক্রিয়া কিছু আকর্ষণীয় গতিবিদ্যা দেয় এবং একটি অত্যন্ত শক্তিশালী প্রদান করে সমতলকরণ প্রভাব,

In this paper we advance a microscopic picture based on this which exhibits a levelling effect, in difinsion limited growth. The mechanism is different from blocking - we postulate that the aromatic molecules hind to inetal ions and abstract them from the growing deposit This simple mechanism gives some fascinating dynamics and provides an extremely strong levelling effet,

line

image_5410.jpg

মডেলটি দুই বা তিনটি মাত্রায় একটি জালির উপর স্বায়ত্তশাসিত গতির [14] উপর ভিত্তি করে।

The model is based on the motion of autonomes[14] on a lattice in two or three dimensions.

line

image_5411.jpg

অণু সমতলকরণ ছাড়া সহজ কেস হল শুধু ডিফিউশন লিমিটেড অ্যাগ্রিগেশন ডিএলএ[12]। এটি ভালভাবে স্টুডিও করা হয়েছে[15] এবং ফ্র্যাক্টাল জ্যামিতি তৈরি করে যা পাওয়া যায় পরীক্ষামূলকভাবে(16]। এই কাজের সাথে কনসেট করতে, ঘনত্ব মোয়াসন করা সুবিধাজনক এবং/অথবা আমানতের ফ্র্যাক্টাল ডাইমেনশন প্রতি se প্রতি পৃষ্ঠের রুক্ষতার চেয়ে।

The simple case withont levelling molecules is just diffusion limited aggregation DLA[12]. This has heen well studiod[15] and produces fractal geometries which can be found experimentally(16]. To make contset with this work, it is convenicnt to moasnre the density and/or fractal dimension of the deposit rather than the surface roughness per se.

line